Метод вихревых энергетических образований: Метод Вихревых Энергетических Образований – rytracker

книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований

---

ВЫ ИСКАЛИ книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований

---

---

---

---

---

---

---

---

Информация о файле

---

Название: книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований

---

*Скачано раз (за вчера): 487

---

*Место в рейтинге: 654

---

*Скачано раз (всего): 6545

---

*Файл проверен: Nod32

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

---

скачать hasp srm/Call of Duty: Advanced Warfare – Digital Pro Edition (x64) / RU / Action / 2014 / PC (Windows)/методическое пособие по литературному чтению 3 класс/Лили лондон/узбек терма мр3 2013/Притяжение Rip-AVC от ExKinoRay | iTunes (2017)/Lucky Peterson – Heart Of Pain (2010)/Петрова Елена Владимировна – Лейна Eolla(ЛИ), 2011 г. , 64-128, MP3////// Мы рекомендуем математика 4 класс Б.П Гейдман, И Э Мишарина, Е.А.Зверева решения задач иногда Эпик / Epic 2013/TS/mp4/iPhone/iPod/iPad результаты Ответы по рабочей тетради по физике 8 класс касьянов дмитриева утилита виртуальный диск вы искали книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований но мы стараемсяузбек терма мр3 2013 Шерлок Холмс 15,16 серия книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Lucky Peterson – Heart Of Pain (2010) книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Gta san andreas мод призрачный гонщик скачать hasp srm Пока ты пытался стать богом… Мучительный путь нарцисса И Ю Млодик” книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований ирина молчанова fb2 книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Call of Duty: Advanced Warfare – Digital Pro Edition (x64) / RU / Action / 2014 / PC (Windows) методическое пособие по литературному чтению 3 класс Nissan: NOTE E11 Руководство по ремонту (ESM) PDF, 2006 книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Читы на террарию 1.

1.2 на все вещи ремонт муфты привода вентилятора камаза 65115 minus-60-sistema-i-recepty-v-odnoy-knige-ekaterina-mirimanova узбек терма мр3 2013 книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Финансово-правовое регулирование внешнеторговой деятельности Артемов аттестация оператора,ответы на билеты винограденко рабочая тетрадь по менеджменту с ответами книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Притяжение Rip-AVC от ExKinoRay | iTunes (2017) crack coreldraw x4 скачать Игра для нокия asha 305 subway surfers Инструкция на русском языке Lucky Peterson – Heart Of Pain (2010) Лили лондон книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Руководство пользователя 1С Управление торговлей 10.3 Список документов для проверки пожарной безопасности ресторана книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований инструкция к крану либхер книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Автофармбот для греполис книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований доколена ру методику Петрова Елена Владимировна – Лейна Eolla(ЛИ), 2011 г. , 64-128, MP3 сочинение я-земледелец в древнем египте 17837_recept-k-hlebopechke-supra-bms-150 книгу валентина привалова метод вихревых энергетических образований Кыргызча кино атымды башка койомун Samsung R530-S04 драйвера строительного искусства русификатор для sony vegas pro 11 скачать 100 градусов ниже нуля / 100 Degrees Below Zero 2013/WEB-DLRip/mp4/iPhone/iPod/iPad Марки – Я не против (2012) миникрафт русификатор internet information server 6 scanjet 3400c windows 7 драйвера ГДЗ рабочая тетрадь по сольфеджио 5 класс stoeger 2000a руководство инструкция программа для черчения схем дорожного движения programma-dlya-lecheniya-fleshki hp dmi tools как пользоваться Развивающие игры для детей от 5 лет на планшет электрическая схема автомобиля volvo 440 скачать советника Stelz.ex4 ССЫЛКИ НА ПОХОЖИЕ САЙТЫ: скачать hasp srm,Call of Duty: Advanced Warfare – Digital Pro Edition (x64) / RU / Action / 2014 / PC (Windows),методическое пособие по литературному чтению 3 класс,Лили лондон,InfoCity №02 (Февраль) PDF (2013),Притяжение Rip-AVC от ExKinoRay | iTunes (2017),Сабвей сёрф токио играть онлайн без скачивания,Петрова Елена Владимировна – Лейна Eolla(ЛИ), 2011 г. , 64-128, MP3 80002018

fil1ue-4.h47g.website

File4me – Быстро и просто! Музыка, фильмы, книги, софт и игры.

Optical Flow Investigation Methods – Proceedings of 1. Plenary reports

Proceedings of

1. Plenary reports

Применение современных оптических методов для диагностики пространственной структуры турбулентных пламен Recent developments in optical diagnostics sprays and combustion Роль лазеров в развитии оптических методов исследования потоков жидкости, газа и плазмы

---

Исследования структуры и динамических характеристик торнадоподобного вихря с помощью прецизионного высокоразрешающего лазерного доплеровского анемометра Разгон и распад модели водяного снаряда О возможности исследования механизмов образования облака микрочастиц при выходе ударной волны на свободную поверхность слоя конденсированной среды в лабораторных условиях Измерение формы цилиндра лазерным доплеровским методом Измерение скорости потока в обратном рассеянии с помощью ЛДА на основе лазерно-диодного модуля с автогетеродинированием сигнала Применение многоточечной системы ЛДА при экспериментальном исследовании системы отвода тепла из контейнмента Измерение средней скорости газового потока сканирующим ОЧД Проблема многочастичного рассеяния в лазерной доплеровской анемометрии

---

Влияние распределенного вдува на обтекание затупленного тела с проницаемой входной кромкой Экспериментальное исследование воздушных вихревых структур, образующихся над нагретой подстилающей металлической поверхностью Применение методики PIV/LIF для исследования турбулентной структуры кавитационного обтекания двумерного профиля Измерение характеристик двухфазного потока в факеле форсунки методами PIV и IPI Применение томографического метода измерения скорости в объеме потока Экспериментальное исследование акустических течений в сфокусированном ультразвуковом поле Исследование влияния обрушения волн на сопротивление воздушному потоку в пограничном слое методами визуализации Влияние газовой фазы на энергетические свойства крупномасштабных вихревых структур в газонасыщенной осесимметричной импактной струе Распространение концевого вихря за профилем

---

Метрологические исследования интерферометрических систем, построенных на основе явлений оптической обратной связи и частотной модуляции излучения полупроводниковых лазеров Исключение переменных аберраций интерферометра при визуализации динамики тепловых полей Интерферометр для одновременной регистрации двух интерферограмм с ортогональным направлением сдвига Экспресс КАРС-термометрия горения углеводородных топлив при высоких давлениях Прецизионный контроль качества волнового фронта методом нуль-интерферометрии КАРС диагностика процесса горения Н2/О2, CН4/O2 смесей в импульсной камере сгорания при высоких температурах и давлениях

---

Волновые методы в задачах лазерной рефрактографии Применение теневого фонового метода для исследования поля течения неизотермической жидкости Исследования теневым и теневым фоновым методом ударно- волнового течения в разрядной камере Исследование процесса нагрева и остывания металлической поверхности в воздухе методом лазерной рефрактографии Анализ параметров тепловой воздушной струи лазерным рефрактографическим методом Экспериментальная установка для моделирования процессов, характерных в энергетических установках Лазерная 3D-рефрактография Исследование уединенных внутренних волн в стратифицированной жидкости Обратные задачи рефрактометрии при диагностике турбулентных течений

---

Визуализация обтекания неподвижного и вращающегося цилиндра, а также крыла с роторным предкрылком в дозвуковой аэродинамической трубе Энергетические свойства крупномасштабных вихревых структур в осесимметричной затопленной импактной струе Моделизация хаотического лазера в газовой среде Стенд скоростной видеорегистрации изменения длины струи распыленного топлива О возможности получения изображения микрочастиц в оптическом диапазоне методом диаскопической проекции Методика калибровки видеокамер для визуализации 3D деформаций методом корреляции фоновых изображений Ударная газодинамическая установка и ее использование при визуализации течения газа в приборах снижения уровня звука выстрела Визуализация картины течения газа в полости прибора снижения уровня звука выстрела Определение скорости движущихся частиц с помощью видеокамеры Экспериментальное исследование структуры свободных концентрированных вихрей Механическое состояние пылевой частицы в плазменном потоке в магнитном поле Визуализация процесса разрушения песчаной преграды при взаимодействии с ударной волной Методы гильберт–оптики в экспериментальной гидро– и газодинамике Разрушение водяного снаряда в процессе свободного падения Исследование эффекта самовизуализации прозрачных объектов при фокусировке пространственно фазомодулированного лазерного излучения в слабопоглощающую среду

---

Фазовый способ оценки мгновенной частоты доплеровского сигнала.

использование дискретного преобразования Гильберта и связанные с ним ошибки Обзор методов обработки сигнала в лидарах и лазерных доплеровских анемометрах Регрессионный подход к анализу информативности и интерпретации данных аэрозольных оптических измерений Сравнение двух алгоритмов оценок центральной частоты узкополосного нормального случайного процесса с гауссовым спектром Восстановление функции распределения частиц на основе многоволнового лазерного зондирования индустриальных аэрозолей Дисторсионные и хроматические характеристики некоторых фотографических камер и объективов Применение корреляционного метода для анализа механических напряжений в прозрачных материалах Определение мгновенной частоты ЛЧМ-сигнала дифференциально-фазовым методом спектрального анализа Корреляционный анализ цифровых изображений течений с субпиксельной точностью Использование инвариантов функции распределения аэрозольных частиц для решения обратных задач лазерного зондирования Алгоритм обработки изображения интерференционных полос при их вращении Полихроматическая гильберт-диагностика эволюции комплементраных кольцевых вихрей, возникающих при дифракции фронта давления на отверстии Оптимальная обработка сигналов лазерного доплеровского виброметра

---

Механооптические эффекты в жидких кристаллах и методы их использования для исследования потоков Определение плотности и концентрации водных растворов солей оптическим способом (на примере лития бромида) Применение метода IPI для исследования газокапельных потоков Применение флуоресцентного метода для анализа дисперсных характеристик аэрозолей Динамика дисперсной фазы в затопленной осесимметричной импактной струе Измерение времени жизни мелкодисперсной фракции в газокапельных потоках Сегментация агрегатов сферических частиц по их изображениям Влияние физических свойств жидкостей на определение размера капель лазерным интерференционным методом

---

Изучение потоков в капле высыхающей биожидкости Регрессионные методы оптоэлектронной диагностики крови и биотканей Спектральный контроль возрастания гетерогенности пространственно – временной организации (и биоразнообразия) при переходе биосистемы в более устойчивое состояние Оптические методы изучения взаимосвязи изменений структур и функций интактных клеток Оптические методы исследования по воздействию дейтрированной воды на одноклеточные зеленые водоросли Оптические исследования взаимодействий наночастиц алмаза с компонентами крови при измерении in vitro Оптические методы анализа взаимосвязей параметров экосистем с параметрами организмов Неинвазивная регистрация спектральных характеристик в диализной культуре для контроля загрязнения водных объектов Оптические методы исследования сорбентов по очистке водной среды от загрязнения нефтью и неорганическими соединениями (на примере шунгита) Оптические методы исследования влияния сорбента на развитие растительных объектов Поляризационные характеристики биообъектов и их корреляция с биологическими эффектами при изменении характеристик среды обитания

---

Электронно – возбужденные состояния, строение, поглощение, люминесценция и генерация оптического излучения в рядах многоатомных соединений в разных условиях Физические основы применения спектроскопии ядерного магнитного резонанса и люминесценции для изучения строения и сверхтонкого электронно – ядерного взаимодействия в разных типах комплексах молекул Гильберт – диагностика Релей – Бенаровской конвекции жидкости со свободной поверхностью Скользящий коронный разряд при малых разрядных промежутках Комплексные исследования Рэлей – Бенаровской конвекции при различных граничных условиях Тепловизионные исследования ламинарно – турбулентного перехода в Рэлей – Бенаровской конвекции Экспериментальные и численные исследования нестационарных плавучих струй Влияние разорванной облачности на точность измерения оптических параметров атмосферы при оптическом дистанционном зондировании Оптоакустический метод определения кинетических коэффициентов сверхтекучего гелия Экспериментальные исследования термокапиллярных и тепловых гравитационно – капиллярных волн Исследование и диагностика теплового состояния поверхности спускаемых надувных аппаратов с помощью тепловизионной техники Использование граничных дифракционных волн для определения размера неоднородностей рассеивающего объекта Пирометрия с использованием ПЗС камер К расчету характеристик термокапиллярного фильтра Цернике Исследование процессов горения оптическими методами Применение метода нарушенного полного внутреннего отражения для исследования испарения капли с поверхности

---

Голографическое исследование потоков нанокластеров с использованием рентгеновских лазеров Нелинейные оптические эффекты в несоразмерном кристалле Диагностика микрокапельных потоков и получаемых из них ультрадисперсных частиц Вынужденное низкочастотное комбинационное рассеяние в наноструктурированных средах – новый источник бигармонической накачки Ультрахолодная плазма: создание при помощи лазеров и изучение оптическими методами Определение распределения частиц субмикронных аэрозолей по размерам методом спектральной прозрачности Теневая фоновая визуализация испарения жидкости с твердой поверхности

---

Измерение характеристик поверхностного волнения методами цифровой визуализации в рамках лабораторного моделирования взаимодействия атмосферы и океана Входной контроль качества лазерных пучков, используемых в лазерных доплеровских измерительных системах Диагностика плазменных потоков в стратифицированном разряде с помощью пылевых частиц Селекция по размерам элементов изображений с использованием Вейвлет – преобразования Цветовое кодирование картин анемометрии по изображениям частиц в мулти-импульсном режиме Диагностика состояния сосудов микроанемометрией по изображениям частиц Беспоисковый ортокорреляционный алгоритм для оценки сдвига изображений лазерной рефрактографии Моделирование изображений теневого фонового метода через пленку жидкости Визуализация и построение 3D-рефрактограмм в объеме жидкости

---

Издательство ФИЗМАТЛИТ – физико-математическая и техническая литература

По фамилии автора или названию книги

Строка поиска:

Волны в многослойных структурах. Часть 1. Методы расчёта: прямой, усреднения, матрицы Антонец И.В., Шавров В.Г., Щеглов В.И. ISBN: 978-5-9221-1958-0 Стандарт упаковки: пер, 8 Количество страниц: 424 стр. Год издания: 2022 Цена: 880 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Учебники и учебные пособия для вузов (Фундаментальная и прикладная физика. Астрономия и астрофизика) Монография посвящена изложению основ методов расчета распространения одномерных и электромагнитных волн через многослойные структуры. Методами прямым и усреднения определены параметры распространяющихся волн, а также коэффициенты отражения и прохождения по энергиям. Значительное внимание уделено методу матрицы, имеющему достаточно универсальный характер и допускающему простую машинную алгоритмизацию для структур с произвольным числом слоев. Решены некоторые задачи прикладного характера. Приведено множество примеров, и даны методические рекомендации, предназначенные для самостоятельной работы учащихся. Монография предназначена специалистом, работающим в области физики волновых процессов, электродинамики, магнитных явлений, инженерам и конструкторам СВЧ, оптической и акустической аппаратуры, а также студентам и аспирантам соответствующих специальностей . . Оглавление (PDF)

---

Динамика мобильных систем с управляемой конфигурацией Черноусько Ф. Л., Болотник Н.Н. ISBN: 978-5-9221-1957-3 Стандарт упаковки: пер, 8 Количество страниц: 464 стр. Год издания: 2022 Цена: 880 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Механика) Монография посвящена проблемам динамики и управления движением мобильных роботов и других систем, способных за счет изменения конфигурации перемещаться в различных средах. Книга адресуется специалистам – научным работникам и инженерам – в области теоретической и прикладной механики, робототехники, теории управления, биомеханики, а также студентам и аспирантам, изучающим перечисленные дисциплины. Рецензент: Александр Моисеевич Формальский, доктор физико-математических наук Оглавление (PDF)

---

Экзопланеты. Физика, динамика, космогония Маров М.Я., Шевченко И.И. ISBN: 978-5-9221-1955-9 Стандарт упаковки: пер, 10 Количество страниц: 192 стр. Год издания: 2022 Цена: 660 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Фундаментальная и прикладная физика. Астрономия и астрофизика) В книге рассмотрены проблемы физики, динамики и космогонии внесолнечных планет (экзопланет) и планетных систем. Экзопланеты представляют собой новый широчайший класс астрономических объектов, возможности исследований которых открылись лишь с конца прошло- го столетия. За немногим более двух десятилетий, благодаря постоянно совершенствуемым методам наземных и особенно космических наблюдений, открыто уже несколько тысяч экзопланет. Экзопланеты представляют первостепенный интерес для астрофизических, космохимических и динамических исследований. На новую научную основу поставлено решение фундаментальных проблем звездно-планетной космогонии, в первую очередь, проблемы происхождения и эволюции Солнечной системы. Обнаружение планет земного типа, особенно расположенных в орбитальных зонах, отвечающих климатическим условиям, благоприятным для возникновения и поддержания жизни, открывает новые перспективы для прогресса астробиологии. Книга предназначена исследователям в широкой области астрономии и астрофизики, планетологии и экзопланетологии; она будет полезна и популяризаторам науки. Книга может также использоваться в учебном процессе в классических университетах как учебное пособие. Издание книги поддержано грантом 075 – 15 – 2020 – 780 № 13.1902.21.0039) ѕТеоретические и экспериментальные исследования формирования и эволюции внесолнечных планетных систем и характеристик экзопланетї Министерства науки и высшего образования Российской Федерации. Оглавление (PDF)

---

Рассеяние света на атмосферных ледяных кристаллах в приближении физической оптики Коношонкин А.В., Боровой А.Г., Кустова Н.В., Шишко В.А. и др. ISBN: 978-5-9221-1927-6 Стандарт упаковки: пер, 10 Количество страниц: 384 стр. Год издания: 2021 Цена: 990 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Фундаментальная и прикладная физика. Астрономия и астрофизика) В монографии изложены вопросы рассеяния света на крупных атмосферных ледяных частицах в рамках приближений геометрической и физической оптики. Авторами впервые в отечественной и мировой литературе строго сформулирован метод физической оптики исходя из уравнений Максвелла. Представлено подробное исследование достоверности данного метода и границ его применимости. Изложена методика решения задачи рассеяния света на ледяных кристаллических частицах перистых облаков применительно linebreak к задачам лазерного зондирования атмосферы и решения уравнений переноса излучения. Наиболее полно освещены вопросы построения оптической модели атмосферных ледяных частиц как идеальной, так и сложной формы. Приводятся примеры практического использования построенной оптической модели для обнаружения слоев квазигоризонтально ориентированных кристаллических частиц, а также для определения их характеристик по данным лазерного зондирования атмосферы. Получены оптические модели слоев квазигоризонтально ориентированных кристаллических частиц для задач переноса излучения в атмосфере и моделирования климата. Монография предназначена специалистам в области решения задачи рассеяния света на крупных несферических частицаx, а также студентам и аспирантам, обучающимся по специальностям «оптика» и «физика атмосферы и гидросферы». Оглавление (PDF)

---

Горение газофазных и конденсированных систем. Методы расчета. Структура пламен Ермолин Н.Е., Фомин В.М. ISBN: 978-5-9221-1923-8 Стандарт упаковки: пер, 8 Количество страниц: 520 стр. Год издания: 2021 Цена: 1100 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Физическая химия. Химия. Материаловедение. Технологии) В книге реализован комплексный подход к решению задач тепломассообмена, связанных с исследованием химической структуры пламен. Представлены методы расчета химически неравновесных течений, описываемых как полной системой уравнений Навье-Стокса, дополненной законами сохранения масс компонент, так и приближенными системами уравнений на ее основе. Рассмотрены методы выделения ведущих стадий химических процессов. Применительно к вопросу обоснования корректности масс-спектрометрического метода исследования химической структуры пламен рассчитаны газодинамические поля в пробоотборниках. Определены основные факторы, влияющие на процесс замораживания смеси в пробоотборниках. В качестве других приложений разработанных методов рассчитана сложная волновая структура, образующаяся при сверхзвуковом горении водородно-воздушной смеси в канале. Систематизированы данные по физико-химическим процессам в пламенах энергетических материалов AP, ADN, RDX и смесевых составов на основе АР и полибутадиенового каучука. Значительное внимание уделено обзору работ по термическому разложению и горению указанных конденсированных систем. Описаны детальные кинетические механизмы, исследована структура пламен, выделены ведущие стадии процессов. Исследована структура пламен слоевых систем на основе перхлората аммония и полибутадиенового каучука. Изучена структура микропламен в окрестности крупной частицы АР, выступающей над поверхностью активного связующего. Рассмотрены вопросы, связанные с особенностями моделирования быстропротекающих химических процессов в проточных реакторах при малых числах Рейнольдса. Книга рассчитана на научных работников, аспирантов и студентов, linebreak специализирующихся в области численных методов, химической кинетики, химии горения. Книга подготовлена в ИТПМ СО РАН в рамках государственного задания. Оглавление (PDF)

---

Двумерные и трехмерные топологические дефекты, солитоны и текстуры в магнетиках Борисов А.Б., Киселев В.В. ISBN: 978-5-9221-1924-5 Стандарт упаковки: пер, 8 Количество страниц: 464 стр. Год издания: 2021 Цена: 1100 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Фундаментальная и прикладная физика. Астрономия и астрофизика) Монография содержит изложение теории двух- и трехмерных солитонов и локализованных структур в магнитных средах. Прямые методы интегрирования, а именно: специальные подстановки, метод Хироты, преобразования Бэклунда, процедура «одевания», используются для построения и анализа пространственно неодномерных решений типичных моделей ферро- и антиферромагнетиков. С их помощью аналитически описаны вихревые солитоны и решетки из солитонных вихрей не только на фоне однородного основного состояния магнитной среды, но и на фоне полосовой доменной структуры или нелинейной спиновой волны. Исследованы кольцевые волны в магнетиках, спиральные мезоструктуры обменного происхождения, солитонные состояния вблизи магнитных дисклинаций, проявляющие макроскопическое квантование энергии. Для решения нелинейных краевых задач, связанных с вычислением полей топологических дефектов, предложены специальные варианты метода обратной задачи рассеяния, развиты новые приемы интегрирования нелинейных уравнений, основанные на методах дифференциальной геометрии. В рамках рассматриваемых моделей это позволило найти решения, описывающие «мишени» из кольцевых доменов, спиральные диполи, состоящие из отрезков доменных границ со спиральным закручиванием вблизи концов, струнные конфигурации из отрезков доменных стенок, в том числе на фоне полосовой доменной структуры, трехмерные дефекты типа нитевидных геликоидально-вихревых структур и т.д. Изложены результаты численного моделирования трехмерных солитонов в легкоосном ферромагнетике с ненулевым инвариантом Хопфа и конечной энергией, внутренняя структура которых представляет собой зацепления вихревых колец. Рассмотрены основные теоретические и экспериментальные работы по изучению скирмионов в киральных магнетиках. Обсуждаются механизмы формирования скирмионов, сценарии их эволюции в кристаллах ограниченной геометрии (в нанопроволоках и нанополосках), взаимодействие скирмионов между собой и с краями образцов. В пленках киральных магнетиков предсказаны и теоретически описаны новые типы скирмионов, киральных вихрей и их решеток. Монография адресована научным сотрудникам, аспирантам и студентам вузов соответствующих специальностей. Оглавление (PDF)

---

Основы физики и механики разрушения Матвиенко Ю.Г. ISBN: 978-5-9221-1949-8 Стандарт упаковки: пер, 16 Количество страниц: 144 стр. Год издания: 2022 Цена: 660 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Механика) В книге отражено содержание лекций по разделам курсов «Механика деформируемого твердого тела», «Физика прочности и механика разрушения» и «Конструкционная прочность», читаемых автором в технических университетах. Студентам старших курсов технических университетов, магистрам, аспирантам и инженерно-технических работникам, занимающимся вопросами прочности материалов, безопасности, живучести и ресурса машин и конструкций. Рецензенты: чл.-корр. РАН, профессор Н.А. Махутов (ИМАШ РАН) докт. техн. наук, профессор Е.М. Морозов (МИФИ) Оглавление (PDF)

---

Методы детектирования ультрабыстрой динамики вещества Ищенко А. А., Фетисов Г.В., Асеев С.А. ISBN: 978-5-9221-1929-0 Стандарт упаковки: пер, 4 Количество страниц: 520 стр. Год издания: 2021 Цена: 1650 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Нанотехнологии) Монография представляет картину создания и развития методов детектирования ультрабыстрых процессов структурной динамики и содержит описание теоретических основ, принципов, техники, а также перспектив их совершенствования. Представлены достижения ультрабыстрых, включая аттосекундный диапазон, методов спектроскопии, дифракции электронов, рентгеновского излучения и электронной микроскопии для диагностики структурной динамики материи в состояниях, далеких от равновесия, и экстремальных состояниях вещества. В целом полученная информация представляет особую ценность для понимания взаимосвязи элементов триады «структура-динамика-функция». Наблюдение поведения вещества в пространственно-временном континууме исключительно важно для описания разнообразных процессов на атомно-молекулярном уровне. В перспективе это обеспечит контроль далеких от равновесия функциональных возможностей различных материалов, создание новых атомно-молекулярных технологий. Монография рекомендуется широкому кругу читателей, интересующихся проблемами строения вещества, ультрабыстрой структурной динамики, в том числе исследования структуры и динамики наноматериалов: научным работникам, аспирантам и студентам, специализирующимся в этой увлекательной и интенсивно развивающейся области современного естествознания. Оглавление (PDF)

---

Флора национального парка «Земля леопарда» (сосудистые растения) Марчук Е., Баркалов В., Колдаева М., Нестерова С. и др. отв. ред. Е.А. Марчук ISBN: 978-5-9221-1920-7 Стандарт упаковки: пер, 5 Количество страниц: 376 стр. Год издания: 2021 Цена: 1210 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Физическая химия. Химия. Материаловедение. Технологии) В монографии приводятся обобщенные данные по изучению сосудистых растений на территории национального парка «Земля леопарда» (включая заповедник «Кедровая Падь»). В отдельных главах дана характеристика района исследований, история изучения флоры территории, ныне относящейся к национальному парку. Основной раздел монографии содержит аннотированный список сосудистых растений, сопровождаемый данными о распространении видов в различных функциональных зонах национального парка, их встречаемости и эколого-ценотической приуроченности. Обозначены редкие виды, статус их охраны и особенности распространения на исследуемой территории. Книга предназначена для ботаников, экологов, студентов и преподавателей профильных направлений, специалистов по охране окружающей среды, любителей природы. Уиверждено к печати Ученым советом ФГБУН Ботанического сада-института ДВО РАН от 19 октября 2020 г. (протокол №2). Оглавление (PDF)

---

Функциональная эволюция осморегуляторной системы осетровых (Acipenseridae) Краюшкина Л. С. ISBN: 978-5-9221-1935-1 Стандарт упаковки: пер, 4 Количество страниц: 316 стр. Год издания: 2021 Цена: 1210 руб. Купить в интернет-магазине издательства “Физматлит” (совет: в строке поиска набрать ISBN)

Раздел: Научная литература (Физическая химия. Химия. Материаловедение. Технологии) Монография посвящена эволюции осморегуляторной системы осетровых Acipenseridae на основе сравнительного анализа изучения гомеостатической реакции этой системы на изменения солености среды у осетровых, различающихся по своей экологии: пресноводные (стерлядь Acipenser ruthenus, сибирский осетр A. baerii), анадромные соло новатоводные (русский осетр A. gueldenstaedtii, севрюга A. stellatus, персидский осетр A. persicus, белуга Huso huso) и анадромные морские (коротконосый осетр A. brevirostrum, атлантический осетр A. oxyrhinchus), а также пресноводные эндемики (большой амударьинский лопатонос Pseudoscaphirhynchus kaufmanni, Acipenseridae, и американский веслонос Polyodon spathula, Polyodontidae). Выявлено стимулирующее действие природного фактора среды – солености – на уровень развития механизма осмотического гомеостаза у анадромных видов. Эволюция осморегуляторной системы осетровых связана с повышением активности Na+-экскреторной функции хлоридных клеток жабр, Na+-реабсорбционной и Mg2+-секреторной функции почек, функциональной активности почек по реабсорбции свободной воды из мочи, Na+-абсорбционной функции кишечника при заглатывании морской воды для баланса свободной воды в организме. В работе представлен анализ процесса смены гиперосмотической регуляции на гипоосмотическую регуляцию при переходе анадромных видов из пресноводных условий в морскую среду. Смена типа осморегуляции осуществляется в результате морфоункциональной перестройки комплекса взаимосвязанных органов (гипоталамо-гипофизарной нейросекреторной и эндокринной систем, эффекторных органов), ответственного за поддержание осмотического гомеостаза. В монографии изложен материал по развитию органов осморегуляторной системы молоди, обусловливающему повышение уровня осморегуляции и расширение степени эвригалинности в постэмбриональный период. Оглавление (PDF)

---

Решетников Ф. Г. и др. Разработка, производство и эксплуатация тепловыделяющих элементов энергетических реакторов. Кн. 2. — 1995 — Электронная библиотека «История Росатома»

Главная → Указатель произведений

ЭлектроннаябиблиотекаИстория Росатома

Ничего не найдено.

Загрузка результатов…

 

 

Закладки

 

 

 

Обложка123456789101112131415161718192021222324252627282930313233343536373839404142434445464748495051525354555657585960616263646566676869707172737475767778798081828384858687888990919293949596979899100101102103104105106107108109110111112113114115116117118119120121122123124125126127128129130131132133134135136137138139140141142143144145146147148149150151152153154155156157158159160161162163164165166167168169170171172173174175176177178179180181182183184185186187188189190191192193194195196197198199200201202203204205206207208209210211212213214215216217218219220221222223224225226227228229230231232233234235236237238239240241242243244245246247248249250251252253254255256257258259260261262263264265266267268269270271272273274275276277278279280281282283284285286287288289290291292293294295296297298299300301302303304305306307308309310311312313314315316317318319320321322323324325326327328329330331332333334335

 

 

Увеличить/уменьшить масштаб

По ширине страницы

По высоте страницы

Постранично/Разворот

Поворот страницы

Навигация по документу

Закладки

Поиск в издании

Структура документа

 

Содержание

ОбложкаОбложка

1Титульные листы

 3Глава 12. Уран-плутониевое оксидное топливо для реакторов на быстрых нейтронах

 312.1. Физико-химические свойства диоксида плутония и смешанных диоксидов урана и плутония

312.1.1. Система плутоний—кислород

512.1.2. Система UO₂—PuO₂

1012.2. Технологические свойства порошков

1112.3. Получение диоксида плутония и смешанных диоксидов урана и плутония

1412.4. Особенности работы с регенерированным плутонием

1712.5. Требования, предъявляемые к таблеткам из уран-плутониевого топлива

2112.6. Подготовка пресс-порошка

2212.7. Прессование таблеток

2312.8. Спекание таблеток

2912.9. Контроль производства и качества таблеток

 3212.10. Промышленное производство таблеток из уран-плутониевого оксидного топлива

3212.10.1. Технологические процессы производства топлива

3912.10.2. Краткая характеристика основного технологического оборудования

 42Глава 13. Получение и перспектива использования гранулированного топлива

4213. 1. Требования, предъявляемые к гранулированному топливу

4413.2. Получение гранулированного топлива золь-гель процессом

4813.3. Термообработка микросфер

 53Глава 14. Перспективные виды топлива для реакторов на быстрых нейтронах

5314.1. Общая оценка перспективных видов топлива

 5514.2. Карбиды урана

5514.2.1. Диаграмма состояния системы уран—углерод

5614.2.2. Свойства карбидов урана

6114.2.3. Получение карбидов урана с использованием в качестве исходного материала диоксида урана

6514.2.4. Получение монокарбида урана с использованием металлического урана

6714.2.5. Изготовление сердечников твэлов из монокарбида урана

7014.2.6. Реакторные испытания уранового карбидного топлива

 7414.3. Карбиды плутония

7414.3.1. Свойства карбидов плутония

7914.3.2. Получение монокарбида плутония

8114.3.3. Изготовление сердечников твэлов из монокарбида плутония

 8314.4. Смешанные карбиды урана и плутония

8314. 4.1. Свойства смешанных карбидов урана и плутония

8614.4.2. Получение (U, Pu)C и сердечников твэлов из него

8814.4.3. Поведение уран-плутониевого карбидного топлива в реакторных условиях

 9114.5. Нитриды урана

9114.5.1. Свойства нитридов урана

9314.5.2. Получение мононитрида урана

9614.5.3. Изготовление сердечников твэлов из мононитрида урана

 9714.6. Нитрид плутония

9714.6.1. Свойства мононитрида плутония

9914.6.2. Получение мононитрида плутония

10114.6.3. Изготовление сердечников твэлов из мононитрида плутония

10414.7. Смешанные нитриды урана и плутония

10714.8. Металлическое топливо

 111Глава 15. Конструкционные материалы активной зоны ядерных реакторов на быстрых нейтронах

11115.1. Общие требования к конструкционным материалам активных зон реакторов на быстрых нейтронах

11315.2. Вакансионное распухание

11615.3. Радиационная ползучесть

11915.4. Длительная прочность

 12015.5. Механические свойства конструкционных материалов после облучения

120[Введение]

12115. 5.1. Низкотемпературное радиационное охрупчивание

12315.5.2. Среднетемпературное радиационное охрупчивание

12415.5.3. Высокотемпературное радиационное охрупчивание

12515.6. Исследование и разработка сталей для чехлов ТВС

13115.7. Исследование и разработка сталей для оболочек твэлов

13615.8. Зарубежный опыт разработок конструкционных материалов и направления исследований

14015.9. Пути уменьшения распухания

 142Глава 16. Технологические аспекты производства твэльных труб и шестигранников из различных сталей

 14216.1. Изготовление труб для оболочек твэлов

142[Введение]

14316.1.1. Выплавка металла

14416.1.2. Получение трубной заготовки

14516.1.3. Получение гильзы-заготовки

14916.1.4. Передел холодной деформации

 15216.2. Изготовление шестигранных чехлов ТВС

152[Введение]

15216.2.1. Выплавка металла

15316.2.2. Получение трубной заготовки и гильзы

15416.2.3. Передел холодной деформации

 157Глава 17. Снаряжение твэлов реакторов на быстрых нейтронах

15717.1. Основные характеристики твэлов

15917.2. Снаряжение твэлов

16217.3. Твэлы с виброуплотненным топливом

165Глава 18. Тепловыделяющие сборки реакторов на быстрых нейтронах

 168Глава 19. ТВС и твэлы зоны воспроизводства реакторов на быстрых нейтронах

16819.1. Назначение

17119.2. Условия работы ТВС зоны воспроизводства

17319.3. Конструкция твэлов и ТВС боковой зоны воспроизводства

17919.4. Основные характеристики твэлов боковой зоны воспроизводства отечественных реакторов на быстрых нейтронах

18019.5. Альтернативные конструкции твэлов боковой зоны воспроизводства реакторов на быстрых нейтронах

 181Глава 20. Герметизация тепловыделяющих элементов

18120.1. Сварка в производстве тепловыделяющих элементов

18420.2. Конструкция герметизирующих узлов

 18620.3. Газодуговая сварка

186[Введение]

18720.3.1. Конструкционные особенности герметизирующих узлов. Условия сборки

19120.3.2. Некоторые особенности технологии

19420.3.3. Свариваемость сталей аустенитного и ферритно-мартенситного классов

20120.3.4. Околошовные трещины. Способы их предотвращения

20520.3.5. Сварка твэлов с оболочками из легковоспламеняющихся металлов

20820.4. Электронно-лучевая сварка

21320.5. Лазерная сварка

 21720.6. Контактная сварка

21720.6.1. Контактно-стыковая сварка

22220.6.2. Контактно-рельефная сварка

22320.6.3. Контактная шовная сварка

22420.6.4. Контактная точечная сварка

22720.7. Магнито-импульсная сварка

23120.8. Пути уменьшения загрязнения сварных соединений топливом

 234Глава 21. Контроль тепловыделяющих элементов

23421.1. Система управления качеством тепловыделяющих элементов

 23821.2. Ультразвуковой контроль оболочек твэлов

238[Введение]

23921.2.1. Методы ультразвуковой дефектоскопии труб

24221.2.2. Ультразвуковая дефектоскопия труб волнами Лэмба

24421. 2.3. Ультразвуковая дефектоскопия труб поперечными волнами

24421.2.4. Влияние различных факторов на выявляемость дефектов

24921.3. Вихретоковая дефектоскопия труб

 25121.4. Контроль геометрических размеров труб

251[Введение]

25221.4.1. Контроль диаметра труб

25821.4.2. Контроль толщины стенки труб

26021.4.3. Комплексный контроль труб

26121.5. Контроль качества поверхности труб

26421.6. Ультразвуковой контроль величины зерна

26521.7. Контроль оболочек с барьерным покрытием

 26721.8. Контроль сварных соединений твэлов

26721.8.1. Общий подход к контролю сварных соединений

26821.8.2. Радиационный метод контроля

27121.8.3. Ультразвуковой метод контроля

27421.8.4. Контроль сварных соединений, выполненных контактно-стыковой сваркой

27621.9. Контроль герметичности твэлов

28021.10. Контроль снаряжения твэлов

28321.11. Контроль содержания топлива в твэлах

28621.12. Контроль давления гелия в твэлах

28821. 13. Контроль диаметра и кривизны твэлов

29021.14. Автоматизация контроля в производстве твэлов

 293Глава 22. Некоторые вопросы экономики ядерной энергетики

29322.1. Общие вопросы экономики ядерной энергетики

30522.2. Некоторые вопросы экономики ядерной энергетики с реакторами на тепловых нейтронах

30822.3. Некоторые вопросы экономики ядерной энергетики с реакторами на быстрых нейтронах

312Послесловие

315Список литературы

331Оглавление

335Концевая страница

 

 

Обращаясь к сайту «История Росатома — Электронная библиотека»,
я соглашаюсь с условиями использования представленных там материалов.

Правила сайта (далее – Правила)

1. Общие положения
   1. Настоящие правила определяют порядок и условия использования материалов, размещенных на сайте www.biblioatom.ru (далее именуется Сайт), а также правила использования материалов Сайтом и порядок взаимодействия с Администрацией Сайта.
   2. Любые материалы, размещенные на Сайте, являются объектами интеллектуальной собственности (объектами авторского права или смежных прав, а также прав на средства индивидуализации). Права Администрации Сайта на указанные материалы охраняются законодательством о правах на результаты интеллектуальной деятельности.
   3. Использование материалов, размещенных на Сайте, допускается только с письменного согласия Администрации Сайта или иного правообладателя, прямо указанного на конкретном материале, размещенном на Сайте, или в непосредственной близости от указанного материала.
   4. Права на использование и разрешение использования материалов, размещенных на Сайте, принадлежащих иным правообладателям, нежели Администрация Сайта, допускается с разрешения таких правообладателей или в соответствии с условиями, установленными такими правообладателями. Никакое из положений настоящих Правил не дает прав третьим лицам на использование материалов правообладателей, прямо указанных на конкретном материале, размещенном на Сайте, или в непосредственной близости от указанного материала.
   5. Настоящие Правила распространяют свое действие на следующих пользователей: информационные агентства, электронные и печатные средства массовой информации, любые физические и юридические лица, а также индивидуальные предприниматели (далее — «Пользователи»).
2. Использование материалов. Виды использования
   1. Под использованием материалов Сайта понимается воспроизведение, распространение, публичный показ, сообщение в эфир, сообщение по кабелю, перевод, переработка, доведение до всеобщего сведения и иные способы использования, предусмотренные действующим законодательством Российской Федерации.
   2. Использование материалов Сайта без получения разрешения от Администрации Сайта не допустимо.
   3. Внесение каких-либо изменений и/или дополнений в материалы Сайта запрещено.
   4. Использование материалов Сайта осуществляется на основании договоров с Администрацией Сайта, заключенных в письменной форме, или на основании письменного разрешения, выданного Администрацией Сайта.
   5. Запрещается любое использование (бездоговорное/без разрешения) фото-, графических, видео-, аудио- и иных материалов, размещенных на Сайте, принадлежащих Администрации Сайта и иным правообладателям (третьим лицам).
   6. Стоимость использования каждого конкретного материала или выдача разрешения на его использование согласуется Пользователем и Администрацией Сайта в каждом конкретном случае.
   7. В случае необходимости использования материалов Сайта, права на которые принадлежат третьим лицам (иным правообладателям, нежели Администрация Сайта, о чем прямо указано на таких материалах либо в непосредственной близости от них), Пользователи обязаны обращаться к правообладателям таких материалов для получения разрешения на использование материалов.
3. Обязанности Пользователей при использовании материалов Сайта
   1. 3.1. При использовании материалов Сайта в любых целях при наличии разрешения Администрации Сайта, ссылка на Сайт обязательна и осуществляется в следующем виде:
      1. в печатных изданиях или в иных формах на материальных носителях Пользователи обязаны в каждом случае использования материалов указать источник – электронная библиотека «История Росатома» (www. biblioatom.ru)
      2. в интернете или иных формах использования в электронном виде не на материальных носителях, Пользователи в каждом случае использования материалов обязаны разместить гиперссылку на Сайт — электронная библиотека «История Росатома» (www.biblioatom.ru), гиперссылка должна являться активной и прямой, при нажатии на которую Пользователь переходит на конкретную страницу Сайта, с которой заимствован материал.
      3. Ссылка на источник или гиперссылка, указанные в пп. 3.1.1 и 3.1.2. настоящих Правил, должны быть помещены Пользователем в начале используемого текстового материала, а также непосредственно под используемым аудио-, видео-, фотоматериалом, графическим материалом Администрации Сайта.
   2. Размеры шрифта ссылки на источник или гиперссылки не должны быть меньше размера шрифта текста, в котором используются материалы Сайта, либо размера шрифта текста Пользователя, сопровождающего аудио-, видео-, фотоматериалы и графические материалы Сайта, а также цвет ссылки должен быть идентичен цветам ссылок на Сайте и должен быть видимым Пользователю.
   3. Использование материалов с Сайта, полученных из вторичных источников (от иных правообладателей, нежели Администрация Сайта, о чем прямо указано на таких материалах либо в непосредственной близости от них), возможно только со ссылкой на эти источники и, в случае необходимости, установленной такими источниками (правообладателями), — с их разрешения.
   4. Не допускается переработка оригинального материала (произведения), взятого с Сайта, в том числе сокращение материала, иная его переработка, в том числе приводящая к искажению его смысла.
4. Права на материалы третьих лиц, урегулирование претензий
   1. Материалы, права на которые принадлежат третьим лицам, размещенные на Сайте, размещены либо с разрешения правообладателя, полученного Администрацией Сайта, либо, в случае, если таковое использование прямо не запрещено правообладателем, в соответствии с Законодательством РФ в информационных целях с обязательным указанием имени автора, материал которого используется, и источника заимствования.
   2. В случае, если в обозначении авторства материалов в соответствии с п. 4.1. настоящих Правил содержится ошибка, или в случае использования материала с предполагаемым или реальным нарушением прав третьих лиц, или в иных спорных случаях использования объектов интеллектуальной собственности, размещенных на Сайте, в том числе в случае, когда права третьего лица тем или иным образом нарушаются с использованием Сайта, применяется следующая схема урегулирования претензий третьих лиц к Администрации Сайта:
      1. в адрес Администрации Сайта по электронной почте на адрес [email protected] направляется претензия, содержащая информацию об объекте интеллектуальной собственности, права на который принадлежат заявителю и который используется незаконно посредством Сайта или с нарушением правил использования, или иным образом права заявителя как обладателя исключительного права на объект интеллектуальной собственности, размещенный на Сайте, нарушены посредством Сайта, с приложением документов, подтверждающих правомочия заявителя, данные о правообладателе и копия доверенности на действия от лица правообладателя, если лицо, направляющее претензию, не является руководителем компании правообладателя или непосредственно физическим лицом — правообладателем. В претензии также указывается адрес страницы Сайта, которая содержит данные, нарушающие права, и излагается полное описание сути нарушения прав;
      2. Администрация Сайта обязуется рассмотреть надлежаще оформленную претензию в срок не менее 5 (пяти) рабочих дней с даты ее получения по электронной почте. Администрация Сайта обязуется уведомить заявителя о результатах рассмотрения его заявления (претензии) посредством отправки письма по электронной почте на адрес, указанный заявителем, а также направить ответ в письменном виде на адрес, указанный заявителем (в случае неуказания такового адреса отправки, обязательство по предоставлению письменного ответа на претензию с Администрации Сайта снимается). В том числе, Администрация Сайта вправе запросить дополнительные документы, свидетельства, данные, подтверждающие законность предъявляемой претензии. В случае признания претензии правомерной, Администрация Сайта примет все возможные меры, необходимые для прекращения нарушения прав заявителя и урегулирования претензии;
      3. Администрация Сайта в любом случае предпринимает все возможные меры к скорейшему удовлетворению обоснованных претензий третьих лиц и стремиться к максимально скорому урегулированию всех спорных вопросов.
5. Прочие условия
   1. Администрация Сайта оставляет за собой право изменять настоящие Правила в одностороннем порядке в любое время без уведомления Пользователей. Любые изменения будут размещены на Сайте. Изменения вступают в силу с момента их опубликования на Сайте.
   2. По всем вопросам использования материалов Сайта Пользователи могут обращаться к Администрации Сайта по следующим координатам: [email protected]
   3. Во всем, что не урегулировано настоящими Правилами в отношении вопросов использования материалов на Сайте, стороны руководствуются положениями Законодательства РФ.

СогласенНе согласен

Энергетические вихри Седоны. Объяснение: как их испытать

• Путешествия
• Города в пустыне

По сути, это Диснейленд для фанатов Нью Эйдж.

Ванита Солсбери

Обновлено 06. 01.2023, 16:18

Кто-то говорит, что Белл-Рок, кто-то говорит, что космический корабль. | Крис Кинг/Момент/Getty Images; Дизайн Maitane Romagosa для Thrillist

Кто-то говорит, что Белл-Рок, кто-то говорит, что космический корабль. | Крис Кинг/Момент/Getty Images; Дизайн Maitane Romagosa для Thrillist

Добро пожаловать в Thrillist 50 , ваш путеводитель по развлечениям и приключениям в 2023 году. Воспринимайте его как всеобъемлющую дорожную карту, чтобы узнать о захватывающих событиях и новых достопримечательностях, которые появятся в течение следующих 12 месяцев, отправиться в поездки по списку дел, восстановить связь с себя и свое сообщество, расширить свой кругозор и, конечно же, попробовать вкусы, которые нам больше всего нравятся в этом году. Есть так много причин жить так, как будто завтра не наступит. Начните здесь .

Если по дороге в Седону вы свернули на — население 10 341 — есть несколько способов определить свое местоположение. Во-первых, обратите внимание на массивные каменные образования, внезапно выступающие из дна пустыни, сюрреалистичные красные и оранжевые цвета, возвышающиеся над зеленой растительностью. Неужели их окутывает такое голубое небо, что оно вдохновляет даже самое неактивное воображение? Ладно, проверь.

Теперь ищите Диснейленд Нью Эйдж. Седона — город экстрасенсов, тарологов, целителей рейки и торговцев кристаллами. Розничные магазины, такие как Mystical Bazaar, Crystal Magic и всеобъемлющий Центр New Age, обслуживают очень специфический тип туристов: тех, кого привлекает этот район из-за его предполагаемых метафизических и духовных ценностей.

Коренные племена веками считали эту местность священной. Это дом племени явапаи-апачи, которые каждый год проводят весеннюю церемонию в каньоне Бойнтон, месте большого духовного значения, которое считается местом, где Великая Духовная Мать родила человеческую расу.

И, по словам этих искателей истины, Седона является одним из величайших в мире горячих точек психической энергии: кружится и вибрирует, создавая притягивающие порталы, улучшающие сознание. Энергия настолько сильна, что подавляющее,  можжевеловые деревья сгибаются и изгибаются над ним.

День напролет. | Моника Лара/Шаттерсток

Седона, которую мы знаем сегодня под номером , начала появляться в 1980 году после того, как экстрасенс по имени Пейдж Брайант назвал четыре самых популярных места для медитации — Аэропорт Меса, Соборную скалу, Белл-Рок и Бойнтон-Каньон — « вихри», обобщая понятие, с которым люди только начинали знакомиться, будь проклята грамматика.

Среди этих четырех живописных полюсов сильнее дрожали психические вибрации. Люди замечали покалывание кожи, когда находились рядом с предполагаемым источником энергии. Просто в этом слиянии, где усиливались мысли и чувства, выход в высшее сознание шел легче (видимо, вся Седона – один большой усилитель. Не ходите в плохом настроении). Брайант описал расположение вихрей как электрическое, магнитное или электромагнитное. Другие говорят «женский или мужской», «положительный или отрицательный».

Thrillist TV

«Я хочу перенести этот материал из ву-вау в вау-вау»

Если вы хотите разобраться в этом с научной точки зрения, в этих вихрях нет фактического измерения магнетизма или энергии. Но это не значит, что спиритуалисты выдумывали то, что чувствовали. В конце концов, исследования показали, что простое пребывание на свежем воздухе имеет огромные преимущества для укрепления иммунитета и изменения настроения, а также повышает ясность сознания и концентрацию.

Пит Сандерс — выпускник биохимического факультета Массачусетского технологического института, который стремится связать духовность с наукой в ​​своей программе психического образования «Свободная душа». «Я хочу перенести этот материал из woo woo в wow wow», — объясняет он. (Он определенно не в первый раз говорит это.)

Для Сандерса терапевтические преимущества вихрей напрямую связаны с физическими свойствами Седоны. Большая высота, глубокие каньоны, низкая плотность населения и голубое небо на многие мили создают оптимальную среду для отдыха и стимуляции мозга.

Цвета чрезвычайно важны, и Sedona выделяется. По словам Сандерса, зелень растительности сигнализирует подсознанию о росте, обновлении и надежде. Что касается красно-оранжевого, Сандерс указывает на Улуру в Австралии, массивную скалу такого же оттенка, которая, как считается, имеет духовное значение. «Красно-оранжевый цвет — это кофеин для высшего разума», — говорит он.

Соборная скала — это и водоворот, и отличное место для пеших прогулок или пробежек. | Cavan Images/Getty Images

В Сандерсе все еще есть немного ву-вуу. Он, как и многие в Седоне, описывает вихри терминами «восходящий поток» или «приток». Места с восходящим течением, как правило, находятся на больших высотах: горы, плоскогорья и пирамиды — такие места, как Белл-Рок и Аэропорт-Меса, где панорамный вид вашего окружения помогает представить ваше место во вселенной в перспективе. По словам Сандерса, восходящие сайты «помогают вам с размышлениями, когда вы хотите подняться на более высокую перспективу».

И наоборот, места притока находятся ближе к земле — около долин, каньонов и пещер — и помогают в самоанализе и созерцании. Сандерс предпочитает ручей в курортном спа-отеле Los Abrigados, где он проводит еженедельные семинары на тему вихрей и где он также построил открытый для публики лабиринт «Плыви по течению» для созерцания и снятия стресса. Просто ищите проход между теннисными кортами и баскетбольными площадками. Парковка сзади, рядом с мини-гольфом.

А как насчет этих искривленных можжевельников? Некоторые думают, что они склоняются к энергетическим вихрям, но они кажутся жертвами драматического положения земли. «Если вы находитесь на каком-то участке, будь то гора, каньон или гора рядом с каньоном, это, как правило, усиливает ветровые потоки», — говорит Сандерс. «Из-за чего деревья будут извиваться немного больше, чем обычно».

Ладно, этот парень не балуется. | Tom Bean/Stockbyte/Getty Images

Хотя искривленные деревья уникальны для определенного ландшафта, преимущества вихрей не ограничиваются особыми местами. Если вы посмотрите на вихри с точки зрения восходящего и входящего потока, то из этого следует, что вам на самом деле не нужно находиться в Седоне. Просто найдите место наверху или внизу, естественное или искусственное… хотя, если оно создано руками человека, попробуйте выбрать место с обилием природных материалов. Бетон на счету. Например, на Манхэттене Сандерс предлагает посетить Эмпайр-стейт-билдинг. Чтобы получить максимальную отдачу от сайта, где бы вы ни находились, попробуйте медитировать.

«Каждый человек испытывает вихрь по-своему», — говорит Майк Купсен, ведущий утренней программы «Походы и вихрь» курорта L’Auberge de Sedona по четвергам. Он предлагает сидеть спокойно и глубоко дышать, визуализировать что-то значимое или расслабляющее и, самое главное, быть открытым для опыта.

А если ничего не произойдет?

«Расслабьтесь и позвольте удивительной красоте этого места вдохновить вас».

Это часовня, это вихрь, Часовня Святого Креста представляет собой комбинацию часовня-вихрь | Дон Маршман/EyeEm/Getty Images

Где испытать вихри в Седоне

Седона наполнена сотнями вихрей. Ниже приведена большая четверка, с которой можно начать, а также некоторые менее известные, рекомендованные экспертами.

Аэропорт Меса
Его близость к центру города делает восходящий аэропорт Меса одним из самых загруженных вихрей, а это значит, что вы, вероятно, не будете иметь его для себя. Однако вы получите захватывающий дух панорамный вид, особенно на рассвете или закате. Есть некоторые из этих искривленных можжевеловых деревьев, и посетители утверждают, что видели цветные шары. Ночью звезды кажутся достаточно близкими, чтобы до них можно было дотронуться.

Белл-Рок 
Белл-Рок, одно из самых узнаваемых образований в этом районе, имеет форму огромного стоячего колокола. (Или, как говорят некоторые, инопланетный космический корабль.) Рассматриваемый как место с восходящим потоком, многие сообщали об ощущении покалывания на открытых участках кожи. До него легко добраться с дороги, самые сильные вибрации ощущаются с северной стороны. Петля вокруг составляет около 1,8 миль.

Соборная скала 
Это единственная из большой четверки с «приливной» энергией, побуждающей вас замедлиться и заняться самоанализом. Короткая прогулка на 1,2 мили туда и обратно приведет вас к вершине и иногда может быть сложной, но она того стоит из-за видов. Вихрь находится там, где Оук-Крик протекает рядом с Соборной скалой, и называется «Перекресток Красной скалы».

Каньон Бойнтон
Каньон Бойнтон является духовным домом народа Явапаи-Апачи и считается самым священным из большой четверки. Также известный как вихревой участок женщины Качина, он одновременно является местом притока и восходящего потока, с каньоном в качестве притока, а хребты и пики — в качестве восходящего потока. Он протянулся на две с половиной мили в длину и наполнен энергией.

Часовня Святого Креста 
Построенная в красных скалах Часовня Святого Креста на самом деле была вдохновлена ​​визитом скульптора Маргариты Брунсвиг Стауд в Эмпайр-стейт-билдинг, когда перед ее глазами появился крест внутри сооружения. . Часовня, вдохновленная Богоявлением, была официально освящена в 1957 с видом на Седону. Несмотря на то, что это христианский памятник, считается, что он полон вихревой энергии. В любом случае, это потрясающее место для посещения.

Schnebly Hill 
Купсен рекомендует Schnebly Hill для удаленного живописного вида, который буквально находится в глуши: чтобы добраться до вершины, требуется внедорожник, но как только вы там, вы находитесь в одном из самые высокие плато в Седоне.

Орлиное гнездо
В качестве альтернативы оживленному вихрю аэропорта Меса Сандерс рекомендует Орлиное гнездо в государственном парке Ред-Рок. Петля длиной 2,4 мили предлагает те же 360-градусные панорамы без толпы, шума и проблем с парковкой.
 

Связанные

Связанные

Как этот пыльный юго-западный город стал центром мира драгоценных камней

Кражи драгоценных камней и яйца динозавров на черном рынке: добро пожаловать в SxSW минерального мира.

Хотите больше Thrillist? Подпишитесь на нас в Instagram, Twitter, Pinterest, YouTube, TikTok и Snapchat!

Ванита Солсбери — старший редактор отдела путешествий Thrillist. Она почувствовала притяжение земли. Это было круто.

Пять способов, которыми энергетический вихрь может изменить вашу жизнь к лучшему ⋆ Middle Journey

Вихрь Седоны — одно из немногих мест на Земле, которое кажется вибрирующим, если вы все еще достаточно прислушиваетесь. Как великие пирамиды Египта, Стоунхендж, древние руины Тулума майя или Мачу-Пикчу, они обладают древней силой.

Эти священные места уже давно признаны порталами для связи со вселенной. Как только я узнал, что в Седоне есть вихри, где я планировал провести время, мне нужно было узнать больше.

Другие порталы

Когда я начал исследовать вихри, я обнаружил, что побывал в нескольких известных местах, даже не подозревая об этом. Это путь для многих из нас. Вселенная тянет нас туда, где мы должны быть.

Фото Рене Чицио

Я был в Стоунхендже и на руинах Тулума, где, если вы все еще находитесь, есть гудение, похожее на то, что вы слышите от линии электропередач, тонкое и трудно определяемое или точное, но постоянное и вызов. Птицы и звери более бдительны, земля слушает.

В каждом есть «энергия». Даже самые скептически настроенные люди могут почувствовать положительные или отрицательные вибрации, которые заставляют нас чувствовать отдельные люди или животные.

1 Разрушить шаблон

Читая, я узнал, что энергетический вихрь или место силы может изменить вас, потому что он разрушает вашу энергию и обновляет или перезаряжает вашу жизненную силу.

Распространенное мнение о том, почему в вихрях так много энергии, заключается в том, что они существуют на силовых линиях, составляющих электромагнитное поле Земли. Эти линии создают пути или силу энергии в нашей вселенной, где есть соответствие между историческими сооружениями и достопримечательностями.

2 Усиление намерения

Если мы идем с правильным намерением, это может быть мощный и положительный опыт. Энергия циркулирует не только внутри нас, но и в окружающем нас мире.

Скептики говорят, что это куча мистической болтовни, и когда я решил пойти, я был на заборе, но если я что-нибудь, то я искатель. Простые ответы и общие объяснения, которые циники бросают загадочному, всегда оставляли во мне глухую пустоту.

Если мы верим, что жизнь — это не что иное, как то, что мы можем видеть и знать сегодня, то какое печальное у нас существование.

С течением времени мы открыли множество миров — например, мир микробов, — которые открыли нам глаза и изменили восприятие. Итак, как минимум, я выбираю быть непредубежденным к вещам, которые я не могу увидеть, осмыслить или понять.

В пустыню, чтобы найти вихрь

Через пустыню Сонора я въехал в Седону, мимо огромных кактусов сагуаро, которые тянутся вдоль дороги на многие мили. Эти потусторонние существа были первым признаком того, что в этой пустыне все не совсем так, как в других местах. Сагуаро, многорукий и высотой около сорока футов, растет только в определенных частях американского юго-запада. Они стояли, как безмолвные часовые, когда я направлялся к притяжению вихря.

3 Измените свою вибрацию

GPS был избыточным. Я понял это, когда приближался к Седоне, когда увидел светящуюся массивную красно-оранжевую скалу, возвышающуюся вдалеке. Здесь, если вы обратите внимание, вы начинаете ощущать изменение вибрации e. Энергия переходит от высокой частоты Феникса к низкому гудению, приближающемуся к Седоне.

Каждое живое существо имеет вибрацию. Что у вас и как вы его изменяете?

Свернув на главную магистраль в город, Земля стала краснее, поскольку вокруг меня стали подниматься скалы, возвышающиеся холмы, малиновые утесы и естественные пустынные сады. Весь город со всех сторон расположен между этими массивными скальными образованиями.

Фото Рене Чицио

Как всегда, попадая в необычное место, я думал о первых людях, которые там жили. В Седоне много духовных людей. Те, кто верят в силу камней, масел, астрологию, ауры, Таро и другую мистику нового века. Однако до них были коренные жители Америки: Хохокам, Анасази и Кочиз.

Народ анасази, чье имя означает «те, кто жил раньше» или «древние», жили на скалах и холмах, окружающих Седону, и оставили много артефактов. Во что они верили, и куда они исчезли, или почему, остается загадкой на века.

В то время как вся Седона считается вихрем, несколько выдающихся областей претендуют на самую сильную энергию: Аэропорт Меса, Белл-Рок, Соборная скала и Каньон Бойнтон.

Говорят, что каждый из них излучает уникальный тип энергии; читая о них, я решил провести больше всего времени в каньоне Бойнтон. Помимо того, что это один из самых живописных каньонов, он также известен тем, что дает посетителям новое чувство цели и мотивацию для осуществления своей мечты.

Видите ли, я готов к следующему действию. Последние несколько лет я немного дрейфовал, сотрясаемый жизненными бурями. Я тоже благословлен во многих отношениях, но сейчас больше, чем когда-либо, понимаю, что мое время здесь ограничено. Может быть, мне следует начать более осознанно относиться к энергии, которую я вкладываю в мир.

Итак, я отправился в каньон Бойнтон.

Первая половина похода проходит через открытую, заросшую кустарником долину под многослойными красными холмами и скалами. По мере того, как вы продолжаете идти по тропе, она превращается в более закрытый участок соснового леса и песчаной местности.

4 Духовное пробуждение

Я был один в своем походе и рано утром встретил немного людей на тропе. На прогулке, вместе с пересохшим руслом ручья и шепотом ветра, шелестела листва, и из теней скал я чувствовал вокруг себя бдительных древних духов. Я представил, как они когда-то охотились вдоль ручья, по которому я сейчас ходил.

В этом месте рядом с воронкой было больше духовной энергии, чем в других местах. Вот почему в Седоне было так много мистических людей. Рядом с воронкой было проще установить соединения.

Возможно, я думал, пока шел, помня о том, что меня окружало, я драматизировал свой поход. Но затем, на поляне, я остановился в благоговении перед скальным образованием женщины Качина.

Фото Рене Чицио

Легенда хопи

Качина почитается как Дева Мария из христианства или Гера из греческой мифологии как божественная защитница и надзирательница. Она управляет миром и обществом и является посланницей духовного мира.

Там я увидел ее не скалой, а женщиной, бабушкой. Ей я рассказал о своих мечтах и ​​страхах, как когда-то в детстве на коленях у собственной бабушки. Я не сомневался, что она меня услышала и, более того, послушала.

Пока я шел по тропе, мой разговор с женщиной Качиной проигрывался в моей голове, я перешел через серпантин и забрался выше в ее воронку, и гул стал громче. Гул был знаком; Я был и в других вихрях, хотя тогда не осознавал этого.

Притяжение вихря

В Стоунхендже я несколько раз обошел каменный круг, вбирая в себя все тени, наблюдая за птицами, наблюдающими за мной, впитывающими гул. Я шел длинной дорогой через курганы и там тоже чувствовал тайну его древних людей.

В джунглях Тулума вихрь привел меня к старому шаману с нужным уроком в нужное время. С тех пор, как в моей жизни проявляется магия, мой путь становится яснее.

5 Ускоритель Сознания

Эти вихри, как я понял, поднимаясь вертикально на вершину каньона Бойнтон, были для меня своего рода ускорителями сознания. Некоторые говорят, что вихри приносят им f чувства мира, гармонии, равновесия и спокойствия . Я получаю прозрение, большую целеустремленность и духовное омоложение . Они посылают мою энергию по положительной спирали и изменяют мою частоту. Я не удивлен, узнав, что мой список мест для путешествий содержит много других вихревых сайтов.

На вершине каньона Бойнтон, на утесе высотой 1200 футов среди песчаника Коконино, я сидел на теплом красном камне и смотрел вдаль на женщину Качина. Вытирая пот со лба, я почувствовал, как она сказала: «Возможно, я могу расчистить для вас некоторые пути».

«Ни один объект не является загадочным. Тайна — это твой глаз».

— Элизабет Боуэн

Я не знаю, естественным образом ли энергия наполняет эти скалы или места. Возможно, это коллективная энергия миллионов людей, которые бессознательно создали эту энергию благодаря нашему коллективному благоговению.

Для меня нет радости в том, чтобы верить, что нет ничего волшебного и все можно объяснить обыденностью. Я думаю, что энергетический вихрь — прекрасная идея, а я люблю красивые идеи.

Возможно, я не знаю, почему существует сила вихря, но я знаю, что она есть. И это работает в моей жизни. После того, как я уехал из Седоны, моя давняя мечта зарабатывать деньги писательством стала реальностью. Как будто путь был расчищен, и это прорыв.

Неоспоримый результат

Можно сказать, что дело не в вихре, а в том, что он заставляет нас верить в самих себе. Но даже в этом случае эта сила реальна; энергия настоящая. Это заставляет меня думать шире, открываться шире и воображать вещи, которые раньше было невообразимо.

То, что я делаю и что оставляю в этом мире, зависит только от меня и ничего больше. Тот факт, что я поделился этой личной историей, вы читаете ее , и, возможно, вы тоже сейчас думаете о своей энергии . Это все доказательства, которые мне нужны, чтобы знать, что энергия вихря работает.

Все является искрой для чего-то еще.

Пока я пишу эти слова, какое-то гудение напоминает мне о словах, которые я произнес в том каньоне. Меня тянет в новые направления, расширяю свой кругозор и создаю энергию более мощную, чем была раньше.

Как только вы это почувствуете, вас уже не остановить.

---

Другие истории об энергетике читайте здесь.

Узнайте больше историй об Аризоне здесь.

Нажимая кнопку “Отправить”, вы соглашаетесь получать электронные письма от владельца сайта. Используйте ссылку для отказа от подписки в этих электронных письмах, чтобы отказаться в любое время.

Обработка…

Успех! Вы в списке.

Упс! Произошла ошибка, и мы не смогли обработать вашу подписку. Пожалуйста, обновите страницу и попробуйте еще раз.

Упрощенные вихревые методы для моделирования накатывания вихревого следа в моделировании в режиме реального времени для экономичного группового полета

1 Введение

Авиация должна заметно снизить воздействие на окружающую среду. Инновационные концепции планера и двигателя, а также экологичное авиационное топливо должны внести свой вклад [1]. Также частью решения должны быть операции с воздушными судами [2]. Несмотря на то, что прямо не упоминается в Refs. [1, 2], давно известно, что методы группового полета, вдохновленные перелетными птицами, могут значительно экономить энергию. Транспортные самолеты также могут использовать эту технику. Группа по прикладным транспортным технологиям (AVT) Организации НАТО по науке и технологиям (STO) опубликовала всесторонний обзор современного состояния групповых полетов и связанной с ними исследовательской деятельности, включая обширный справочный сборник [3]. В обзоре рассматривается история энергосберегающего группового полета, физические принципы, связанные с ними технологии и системы, а также эксплуатационные аспекты.

В строю следующий за ним самолет может уменьшить свою тягу и, следовательно, расход топлива, когда он летит в наветренном поле вихревого следа, создаваемого ведущим самолетом. Таким образом, следящий за ним самолет использует энергию следа, которая в противном случае остается неиспользованной. Положение для максимальной экономии топлива в поле скорости, вызванном вихрем, называется зоной наилучшего восприятия. Для полета в зоне наилучшего восприятия ведомый самолет должен контролировать свое положение относительно ведущего. Во время дальнемагистральных полетов, когда необходимо поддерживать оптимальное положение в течение многих часов, групповой полет необходимо автоматизировать. Эта автоматизация требует новых функций автопилота. Для разработки таких функций автопилота необходима летно-механическая модель с реалистичной моделью скорости вихревого следа для имитации сил и моментов, вызванных вихрем. Вихревые методы, подробно описанные в Ref. [4], используются для генерации вихревых полей скорости. Исследования в Техническом университете Берлина направлены на повышение реалистичности моделирования группового полета с помощью высокоточных методов в реальном времени. Целью данной статьи является оценка точности методов расчета вихревого поля скоростей в режиме реального времени.

Рис. 1

Концепция моделирования свертывания вихревого следа с использованием плоскостей сетки согласно Ref. [5]

Увеличить

Визельбергер [6] впервые описал фундаментальную физику полета вихревой пары за несущей поверхностью. Он рассчитал поле против ветра по закону Био-Савара. Шлихтинг [7] объяснил результирующую экономию энергии применением аэродинамической теории крыла. Hummel [8] распространил этот подход на неоднородные образования. В 1986, Beukenberg и Hummel впервые продемонстрировали теоретически объяснимую экономию энергии в летных испытаниях [9, 10]. Дальнейшие летные испытания с различными типами самолетов подтвердили экономию топлива до 18%, например, в Ref. [11].

Простая модель вихря, которая обычно используется для симуляции полета формации и столкновения с вихрем в следе, — это модель одиночного подковообразного вихря (SHVM). Он аппроксимирует систему вихревых следов парой двух прямых вихрей, см. [5] и [12]. Эта модель вихря представляет собой свернутый вихрь. Он действителен от 15 до 150 размахов крыла позади самолета. Следовательно, он не очень подходит для моделирования ближней зоны следа, простирающегося до 15 размахов крыла позади самолета, создающего вихри. Поскольку групповой полет может происходить в ближней зоне, моделирование свертывания вихря повышает реалистичность.

Сарпкая [13] дает всесторонний обзор вычислительных методов, разработанных в гидромеханике для моделирования и описания характеристик трехмерных нестационарных вихревых течений. Применение этих методов к исследованиям в симуляторе полета в реальном времени не является прямым, поскольку требования к производительности вычислений в реальном времени значительно отличаются от требований к точности для гидродинамических приложений.

Групповые полеты для экономии топлива предполагается выполнять, когда атмосферная турбулентность настолько низка, что затуханием и деформацией следа можно пренебречь для предусмотренных разделительных расстояний. Однако для исследования процедур в кабине и рабочей нагрузки пилота в симуляторах полета в реальном времени модели вихря необходимы для расстояний, где свертывание вихря не завершено (10 размахов крыла составляют 0,5 м. мили для самолета с размахом крыла 80 м, такого как Airbus A380). . В то время как SHVM с низкими вычислительными затратами можно использовать для формаций с эшелонированием более 15 размахов крыльев, для более близких расстояний необходимы более точные методы.

Для исследования вихревых эффектов на хвостовом воздушном судне применялись высокоточные методы, такие как моделирование больших вихрей (LES), т.е. Bieniek et al. [14]. Там предварительно вычислялось поле вихревого течения на определенном расстоянии позади генерирующего самолета и сохранялось в «ящике», из которого можно было использовать поле ветра. Если LES недоступен, LLM можно использовать аналогичным образом — с некоторой потерей реализма. Однако такие методы моделирования требуют устойчивых условий полета. Если формация маневрирует, т.е. изменяя высоту или курс, прагматичное решение остаться с техникой «ящика» путем адаптации положения ящика и ориентации в пространстве было предложено Каденом [15]. Лучшим подходом было бы использование таких методов, как LLM или VLM, которые могут в режиме онлайн учитывать влияние изменений подъемной силы самолета, создающего вихри, и воздействие на крыло. Однако при моделировании полета в реальном времени доступная производительность процессора ограничивает степень детализации дискретизации. Мотивация для этой статьи состояла в том, чтобы подготовить онлайн-подход путем сравнения вихревых моделей LLM и VLM с использованием очень грубой дискретизации.

Исследования вихревых методов моделирования скатывания вихревого следа начались в 1930-х годах [16]. Численные проблемы, возникающие в результате этого подхода, и методы, позволяющие их решить, сформировали область исследований, см. Ссылки. [17,18,19]. В дополнение к подведению итогов современного состояния, Девория и Мохсени [19] описывают возможность хаотических вихревых траекторий в моделировании свертывания. В качестве решения этой проблемы рекомендуется расширение методов свертки. Расширения могут, например, повторно дискретизировать вихревые элементы, см. Ref. [20], или ввести специальные процедуры для регулирования искажения лангранжевых методов, см. ссылки. [21, 22].

В этой статье сравниваются два известных метода расчета вихревого поля скорости: метод подъемной линии (LLM) и метод нестационарной вихревой решетки (VLM). Расширения LLM или VLM, предложенные в Refs. [20,21,22], здесь не рассматриваются. Основное внимание уделено сравнению расчетных схем LLM и VLM без дополнений и их результатов. В качестве параметра сглаживания вводится только функция радиуса сердцевины. Результаты составов LLM и VLM сравниваются с SHVM.

LLM можно использовать для всех расстояний позади самолета. Каден внедрил код LLM, который используется в Берлинском техническом университете и в его работе. Он сравнил его с простой SHVM, см. Refs. [5, 15]. Набор параметров для LLM был оптимизирован для согласования со скоростями, вызываемыми вихрем, в дальнем поле, где свертка завершена, с SHVM. Оптимизированные параметры включают количество вихревых нитей, размер шага интегрирования \(\Delta t\), радиус ядра \(r_c\) и его функцию регуляризации. Расчет состоит из двух основных этапов: во-первых, автономное вычисление поля вихревых частиц, а во-вторых, последующее вычисление индуцированных вихрем скоростей в точке следования. Используя упрощающие предположения, второй этап LLM, важный для моделирования группового полета, имеет возможность работы в реальном времени и поэтому в настоящее время используется в Техническом университете Берлина.

Также в Техническом университете Берлина Лофтфилд разработал нестационарный метод вихревых решеток (VLM) для летно-механических исследований при отрывном воздушном потоке в рамках проекта MoSS [23]. Нестационарная VLM позволяет рассчитать накат вихревого следа за маневрирующим самолетом. Меньше упрощений в VLM дает больше реализма по сравнению с LLM. Но VLM требует больших вычислительных ресурсов, и существующая формулировка не подходит для приложений реального времени. Здесь используется нестационарный VLM. Он применяется к сценарию устойчивого горизонтального крейсерского полета. Поле вихревого следа длиной в один километр создается с помощью автономного моделирования. Для того же сценария поле ветра рассчитывается с помощью LLM. Это достигается за счет полета самолета через плоскости и захвата характеристик следа в их местоположениях, см. рис. 1. Сравнивая результаты обоих методов, исследуется влияние упрощений, сделанных в LLM.

Для сравнения анализируются положения нитей вихревых следов. Вычисленные данные поля ветра, полученные по всем положениям волокон и циркуляциям, используются для идентификации осей вихревого следа. Оси представляют положение вихревого следа. Это положение должно быть известно для экономичного группового полета. В дополнение к сопоставлению по положению сравниваются области против ветра в вихревых следах. Максимум вертикальной скорости ветра, а следовательно, и максимальная тангенциальная скорость вблизи ядра вихря, связаны с моментами качения, вызванными вихрем, как показал Биник в [3]. [24]. Поскольку моменты вынужденной качки важны для моделирования следующих за ними самолетов, в нашем сравнении вместо них используются максимумы скорости вертикального ветра.

Статья начинается с описания обоих методов вихревого следа LLM и VLM и полученных моделей в разд. 2 рассмотрение допущений, различий, преимуществ и недостатков. Чтобы сделать возможным сравнение, разд. 3 поясняется методика настройки моделей для устойчивого сценария горизонтального полета. В разделе 4 объясняется, как идентифицируются оси вихревого следа. Метод идентификации используется в разд. 5 для сравнения результатов VLM и LLM. Наконец, анализ набора параметров для этого сравнения проводится в разд. 6.

2 Методы вихревой нити

В этом разделе описываются методологии LLM, VLM и SHVM. SHVM является эталоном, так как он обычно используется при моделировании вихревого следа. Объясняются предположения, сделанные методами, различия, преимущества и недостатки LLM и VLM.

LLM и VLM являются лагранжевыми методами, как описано в Refs. [4, 25, 26], отслеживая частицы в поле скоростей. Частицы представляют собой края вихревых нитей, которые сбрасываются с несущих поверхностей самолета. Используя закон Био-Савара, см. разд. 2.4, каждая нить индуцирует скорость каждой частицы и, следовательно, каждой нити. Несущие поверхности самолета также моделируются вихревыми нитями. Эти , связанные нити , также индуцируют скорости, создавая поле течения вокруг несущих поверхностей и влияя на свертывание вихревого следа. Взаимная индуцированная скорость всех вихревых нитей приводит к скручиванию свободных нитей в следе, создавая поле скоростей вращения за левым и правым крылом ведущего самолета. Индуцированная скорость с противоположной стороны вызывает типичный спуск вихревого следа. В дополнение к вычислению индуцированной скорости связанными и свободными нитями на краях вихревых нитей, индуцированная скорость может быть оценена в произвольных точках для вычисления полей индуцированной скорости.

Оценочные плоскости размещаются за самолетом для расчета и визуализации скоростей, вызванных вихревой пеленой, в сетках. Оценочные плоскости могут быть размещены произвольно. Они состоят из сетки частиц. В положениях частиц локальная скорость оценивается с помощью тех же операций, что и для свободных вихревых нитей при расчете накатывания следа. Индуцированное трехмерное поле скоростей рассчитывается из нескольких плоскостей оценки, сложенных в продольном направлении \(x_a\).

Часто для LLM предполагается эллиптическое распределение подъемной силы на крыле и хвостовом оперении, см. [5, 12, 27]. В данной статье в качестве примера используется региональный авиалайнер VFW 614, смоделированный на исследовательском авиасимуляторе Технического университета Берлина. Доступны подробные геометрические и аэродинамические данные, такие как точная геометрия, крутка крыла и профили аэродинамического профиля. Используя эти данные, эллиптическое распределение, которое использовалось в предыдущих проектах, заменяется распределением подъемной силы, которое рассчитывается с помощью VLM. Таким образом, расчет поля ветра начинается с расчета ВЛМ циркуляции на несущих поверхностях (на связанных волокнах). Следующие шаги для генерации поля ветра эквивалентны в VLM и LLM. К этим шагам относятся: вычисление свертывания вихревого следа, вычисление индуцированных скоростей всех частиц в расчетных плоскостях и сохранение трехмерных данных поля ветра.

2.1 Модель одиночного подковообразного вихря

Модель одиночного подковообразного вихря (SHVM) удовлетворительно представляет поле скорости вихревого следа после свертывания и обычно используется для этой цели, см. Ref. [5]. Здесь он используется в качестве ссылки для LLM и VLM.

Рис. 2

Наведенные скорости СГВМ с циркуляцией ВЛМ по сравнению с классической СГВМ

Изображение в полный размер

СГВМ состоит из ограниченного вихря на крыле (его влиянием обычно пренебрегают) и двух прямых вращающиеся в противоположных направлениях вихри, простирающиеся за генерирующим самолетом до бесконечности. Циркуляция двух прямолинейных вихревых линий определяется законом Кутты-Жуковского с использованием реальных параметров ведущего самолета. Для определенного возраста вихря распад вихря можно рассматривать по уменьшению циркуляции. В [5] Каден определил параметры SHVM для крейсерского полета (масса 17,4 тонны, высота 6400 м и воздушная скорость \(140~\text {м}/\text {с}\)) для VFW 614, предполагая эллиптическое распределение циркуляции. Расстояние между вихрями равно \(b_0 = \pi /4~b = 16,892/\text {s}\) и глобальный радиус ядра \(r_c = 0,45~b = 0,9675~\text {м}\). 2/\text {с} \) и расстояние между вихрями \(b_0 = 13,88~\text {м}\). Глобальный радиус ядра \(r_c\) такой же.

2.2 Метод подъемной линии

LLM рассчитывает свертывание в несколько этапов, описанных в [5]. Свертывание вихревого следа рассчитывается с использованием нескольких плоскостей расчета для расчета свертывания вихревого следа, тогда как плоскости оценки описывают трехмерное поле ветра и определяют поле ветра, вызванное вихрем, для самолета, летящего сквозь плоскости. Оба типа самолетов уложены в отрицательном направлении \(x_a\) за самолетом в направлении полета, см. рис. 1. LLM представляет подъемные поверхности как подъемные канаты . Эти линии содержат определенное распределение циркуляции \(\Gamma (y)\). Местная циркуляция обычно увеличивается от кончика подъемной поверхности к ее корню. Следуя теореме Кутты-Жуковского, подъемная сила пропорциональна циркуляции \(\Gamma \), плотности воздуха \(\rho \) и воздушной скорости V [28]

$$\begin{align} L= & { } \rho V \Гамма . \end{align}$$

(2.1)

Оси несущих линий привязываются к четверти хорды аэродинамических поверхностей самолета. Здесь зарождаются связанные вихревые нити. Распределение непрерывной циркуляции \(\Gamma (y)\) заменяется суммой дискретных циркуляций \(\Delta \Gamma _i\) нитей со ступенчато постоянной силой, см. рис. 3. Каждый дискретный шаг в связанное распределение циркуляции образует свободную вихревую нить циркуляции \(\Delta \Gamma _i\), см. [29]. Иными словами, дискретные изменения связанной циркуляции подъемной линии определяют циркуляцию вихревых нитей свободного следа.

Рис. 3

Схема зарождения свободных вихревых нитей на нестреловидных подъемных линиях

Увеличенное изображение

Начало аэродинамической системы координат (индекс а) лежит в средней аэродинамической хорде крыла. Расчетные плоскости охватывают направления \(y_a\) и \(z_a\). Свертывание свободных вихревых нитей рассчитывается для каждой плоскости. Размер временного шага \(\Delta t\) определяется расстоянием между этими плоскостями, \(\Delta t = \Delta x_a/V\). Можно либо предположить, что самолет движется сквозь самолеты, либо предположить, что самолеты следуют за самолетом в полете. Для ранее введенных оценочных самолетов обе точки зрения эквивалентны, так как результирующий след в каждом оценочном самолете одинаков в обоих направлениях при полете с постоянной скоростью В . Расчетные плоскости итеративно решаются в LLM для расчета формы следа. Таким образом, предпочтительнее визуализировать расчетные плоскости за самолетом и расширять форму следа на каждом временном шаге до следующего строба. Каждый временной шаг добавляется еще одна расчетная плоскость для расширения формы следа. Итеративный расчет начинается с положения линий подъема и использует метод прямого интегрирования Эйлера. В каждой расчетной плоскости предполагается, что вихревые нити прямые и выровнены с осью \(x_a\). В этом приближении индуцированная скорость в направлении \(x_a\) обращается в нуль, а свертывание упрощается, см. Ref. [5]. Таким образом, LLM использует только предыдущую плоскость расчета, содержащую последнюю позицию свободных нитей, для вычисления следующей позиции свободных нитей. Влияние связанных нитей учитывается, но оно исчезает вниз по течению. При использовании этого приближения вместо расчета индуцированных скоростей по штриховым линиям снижается временная сложность алгоритма расчета.

В результате этой схемы время выполнения LLM линейно масштабируется с количеством плоскостей вычислений. Таким образом, он масштабируется линейно с длиной вихревого следа. Время выполнения квадратично масштабируется с количеством вихревых нитей, поскольку все вихревые нити взаимодействуют. Однако недостатком LLM является то, что распределение циркуляции подъемной линии необходимо задавать с учетом необходимой полной подъемной силы самолета. Это можно сделать, приняв эллиптическое распределение, или, как в этой статье, рассчитав распределение, например, с помощью VLM.

2.3 Метод вихревой решетки

Метод нестационарной вихревой решетки (VLM) использует решетку вихревых нитей для представления подъемных поверхностей и следа, как показано на рис. 4. Каждая решетка состоит из отдельных вихревых колец, каждое вихревое кольцо состоит из четырех вихревых нитей.

Панели моделируют геометрию подъемной поверхности самолета, как описано в разд. 3. Исходя из положения панели и принятого размещения передних сегментов вихревых колец на четвертной хорде панелей [28], соответственно выводится геометрия вихревой решетки, см. рис. 4. Каждое вихревое кольцо имеет одинаковую ориентированную циркуляцию \ (\Gamma _{ij}\) (тираж панели и в секции j ) для всех четырех нитей кольца, см. Ref. [28]. Вихревые кольца, размещенные на геометрии панели, связаны с этой геометрией. Их циркуляция \(\Gamma _{ij}\) рассчитывается таким образом, что в точках коллокации достигается условие отсутствия сквозного потока. Точки коллокации расположены в центре вихревых колец, то есть на трех четвертях хорды панелей. Условие, при котором поток не проходит через поверхности, вызывает тангенциальный поток воздуха над подъемными поверхностями.

Свободные вихревые кольца , представляющие след, генерируются на задних кромках несущих поверхностей и движутся со своей индивидуальной локальной скоростью. Согласно теоремам Гельмгольца и закону сохранения циркуляции [30], циркуляция свободных вихревых колец связана с нитями, образующими кольца, и циркуляция свободных колец постоянна во времени. На каждом временном шаге расчета VLM оцениваются индуцированные скорости в угловых точках свободного вихревого кольца, и точки перемещаются в соответствии с индуцированной скоростью и воздушной скоростью. Эта процедура приводит к сворачиванию вихревого следа в VLM.

Циркуляция \(\Gamma _{ij}\) вихревых нитей на задних кромках крыла и ПВТ связана с подъемной силой соответствующей секции, как видно из рис. 4. При каждой циркуляции вихревого кольца ориентирован по часовой стрелке, необходимо рассчитать результирующую циркуляцию на пересечении колец. Эта результирующая циркуляция используется для расчета подъемной силы и момента тангажа в VLM. Как следствие этого принципа, циркуляция результирующих вихревых нитей с поперечной ориентацией складывается вниз по течению. Связанная циркуляция на задней кромке, \(\Gamma _{3,1}\) на рис. 4, связана с циркуляцией и подъемной силой крыла Sect. 1.

Условие Кутты по задней кромке \(\Gamma _{TE} = 0\) выполняется за счет образования свободного вихревого кольца спутной струи с такой же циркуляцией, например \(\Gamma _{3,1} = \Gamma _{w,1,1}\) на рис. 4, поэтому они компенсируют друг друга [28].

Рис. 4

Вихревая решетка, образованная четырьмя нитями на вихревое кольцо, адаптировано из [28] и [23]

Увеличенное изображение

Тот же принцип суперпозиции для циркуляции вихревого кольца применим и в другом направлении. Это приводит к тому, что нити ориентированы по хорде, отражая изменение циркуляции по размаху. В частности, циркуляция этих нитей в первом ряду следа определяет изменение общей циркуляции по размаху. Это отношение аналогично циркуляции свободных филаментов в LLM. Расстояние по размаху между нитями на задней кромке равно \(\Delta y\), а расстояние \(\Delta x\) свободных вихревых колец определяется размером шага по времени \(\Delta t\), \(\ Дельта x = \Delta t \cdot V\).

Сводный расчет VLM основан на менее строгих предположениях, чем расчет LLM. Например, свободные вихревые нити не связаны с предопределенными вычислительными плоскостями. Свертывание вихревого следа рассчитывается путем оценки индуцированной скорости от всех вихревых нитей во всех угловых точках вихревого кольца (частицы следа). Это приводит к квадратичной временной сложности алгоритма VLM по отношению к количеству связанных вихревых нитей на крыле и хвостовом оперении в направлении размаха и количеству свободных вихревых нитей, которое зависит от смоделированных длин вихрей. По сравнению с VLM, LLM имеет линейную временную сложность алгоритма по отношению к длине пробуждения. Помимо квадратичного масштабирования с длиной следа, VLM оценивает все вихревые кольца при расчете движения каждой частицы следа, в отличие от LLM, который оценивает только последнюю плоскость оценки и связанные вихри. Следовательно, вычисления с VLM выполняются значительно медленнее. Другим недостатком является то, что моделируемая форма следа должна быть длиннее, чем длина, для которой рассчитываются скорости, вызванные вихревым следом. В противном случае в результаты может быть включен стартовый вихрь, что приводит к индуцированным скоростям, не напоминающим поле скоростей вихревого следа.

Более сложный расчет VLM имеет свои преимущества: этот метод позволяет получить распределение циркуляции на основе геометрии и реальных условий полета, поскольку он моделирует условия тангенциального потока на несущих поверхностях. Таким образом, расчет свертки может быть неустойчивым, поскольку состояние заднего фронта оценивается на каждом временном шаге. Таким образом, можно учесть влияние изменения распределения подъемной силы во время маневров на циркуляцию вихревых нитей следа и, в конечном счете, на накатывание вихревого следа.

2.4 Индуцированные скорости

В обоих методах индуцированные скорости рассчитываются с использованием закона Био–Савара. 3} , \end{выровнено}$$

(2.2)

с вектором расстояния \(\mathbf {r}\) и циркуляцией \( \Gamma _i\) вихревой нити \(d\mathbf {l}\).

Рис. 5

Определения геометрии, использованные для расчета индуцированной скорости в точке P

Изображение в полный размер

часть линий подъема или линию, перпендикулярную активной расчетной плоскости. В VLM каждое вихревое кольцо состоит из четырех нитей \(d\mathbf {l}\), и все кольца пересчитываются на каждом временном шаге. Различное применение закона Био-Савара в обоих методах приводит к большему количеству вычислений на временной шаг для VLM.

2.5 Радиус ядра

Уравнение 2.2 справедливо для невязкого потенциального вихря и приводит к сингулярности на радиусе \(r \rightarrow 0\). Чтобы компенсировать эту сингулярность, вводится функция регуляризации. Поскольку цель состоит в том, чтобы сравнить методы, оба метода используют одну и ту же функцию для регуляризации индуцированной скорости вблизи вихревой нити, алгебраическую регуляризацию низкого порядка. Обзорный обзор двумерных и трехмерных регуляризаций для уравнения Био-Савара дан в [1]. [31]. Транскрипции уравнения. Уравнения (2.2), используемые в данной работе для расчетов, включающих регуляризацию в формулу Био–Савара, приведены в [5] для LLM и для VLM в [28].

Функции регуляризации вводят вязкое ядро ​​радиуса \(r_c\) вокруг вихревых нитей. От вихревой нити на расстояние \(r_c\) индуцированные скорости возрастают. На расстояниях, превышающих \(r_c\), индуцированные скорости уменьшаются и приближаются к скоростям, индуцированным потенциальным вихрем. Выбор \(r_c\) влияет на результат расчета свертывания следа и, следовательно, на результирующее поле течения, вызванное вихрем [5]. Чем меньше \(r_c\), тем ближе к оси вихря происходит переход к скорости потенциального вихря, что приводит к более высоким индуцированным пиковым скоростям.

Воздействие вихревого следа на следящий за ним самолет рассчитывается в два этапа: (1) расчет поля вихревых частиц при накатывании вихря, который в настоящее время выполняется в автономном режиме, и (2) последующий расчет скоростей, вызванных вихрем в настоящее время. Максимальная скорость против ветра и область против ветра после сворачивания важны для моделирования полетов в строю. Сравнение требует, чтобы LLM и VLM давали область против ветра за пределами ядра и после свертки, которая была бы максимально похожа на SHVM, несмотря на относительно грубую сетку, которую необходимо использовать для соблюдения ограничений времени вычислений. Чтобы сохранить взаимосвязь между свертыванием вихревого следа и скоростями, вызванными вихрем, на обоих шагах расчета должен использоваться один и тот же локальный радиус ядра. Каден исследовал влияние размера сердцевины на свертывание для радиусов сердцевины от 0,015  b и 0,035 b в Ref. [5] и выбрал \(r_c = 0,025~b\) для своих исследований. Здесь используется \(r_c = 0,02~b\), см. разд. 3.

3 Геометрия и определение параметров

Распределение циркуляции в VLM определяется геометрией несущих поверхностей и условием отсутствия протока, как описано в разд. 2.3. Геометрия подъемной поверхности моделируется панелями, а самолет настраивается для устойчивого горизонтального полета, как указано в таблице 2. тягач авиалайнер. Геометрия подъемных поверхностей моделируется в OpenVSP [32] и экспортируется в Matlab. Генерируются три модели с различной дискретностью, D1, D2 и D3, см. Таблицу 1. D1, D2 и D3 используются в вычислениях VLM. D1 с самым высоким разрешением показан на рис. 6 — для представления OpenVSP — и на рис. 7 для модели Matlab, используемой для вычислений VLM. В дополнение к D1, D2 и D3 более точная дискретизация для LLM (DF) была получена путем интерполяции D1.

Таблица 1 Дискретность несущих поверхностей VFW 614

Полноразмерная таблица

Как показано на рис. 7, в расчетах VLM не учитывается фюзеляж. Поскольку условия полета представляют собой устойчивый и горизонтальный полет без бокового скольжения или воздействия руля направления и, следовательно, симметричный, на вертикальный стабилизатор не действуют никакие силы. Итак, циркуляция вертикального стабилизатора незначительна. Это не является серьезным ограничением, так как руль направления редко используется в крейсерских полетах авиакомпаний. Следовательно, это не относится к исследуемому сценарию группового полета. 92/\text {s}\) для горизонтального оперения (HTP). Центр тяжести самолета находился в кормовой части для достижения такого же распределения подъемной силы на крыле и хвостовом оперении, как в исследовании Кадена [5]. Затем для балансировки момента тангажа применялся ПВТ с нулевым отклонением руля высоты.

Это условие подстройки используется для всех трех случаев дискретизации, применяемых для сравнения VLM и LLM. Процесс начинается с загрузки геометрий от D1 до D3 в компьютерную программу VLM и расчета свертывания с параметрами таблицы 2.

Рис. 6

OpenVSP представление D1

Полноразмерное изображение

Рис. 7

Matlab представление D1

Полноразмерное изображение

Таблица 2 Полноразмерная таблица 1 Настройки моделирования сценария полета
70

Программа VLM рассчитывает циркуляцию вихревых нитей на задних кромках. Эта циркуляция соответствует общему распределению подъемной силы по несущим поверхностям. На рис. 8 показано распределение тиражей для трех случаев дискретизации. Геометрия дает неэллиптическое распределение подъемной силы.

Рис. 8

Распределение циркуляции VFW 614, рассчитанное VLM. Пролеты подъема ПВТ находятся в диапазоне [\(-4.5~\text {м}; 4.5~\text {м}\)]

Изображение в натуральную величину

Корневая циркуляция на ПВТ близка к заданным референтным значениям [ 5] для эллиптической нагрузки в этом режиме полета, тогда как корневая циркуляция крыла выше из-за неэллиптической нагрузки.

Отличия СГВМ, возникающие при фактическом распределении циркуляции по крылу и ПВТ (D1) от классической СГВМ с эллиптическим распределением и только с учетом крыла, показаны на рис. 2.9.0011

SHVM от фактического распределения циркуляции вызывает более высокие скорости и меньшее расстояние между вихрями из-за более высокой циркуляции корня крыла и положительной подъемной силы на HTP. В то время как VLM вычисляет распределение циркуляции по пролету на основе геометрии панели, распределение циркуляции вдоль подъемных линий должно быть предварительно определено для LLM. Чтобы достичь сравнимых условий для VLM и LLM для трех случаев дискретизации, LLM инициализируется распределением циркуляции VLM соответствующей дискретизации. Таким образом, VLM определяет распределение циркуляции LLM по размаху.

Расположение подъемных тросов по хорде исследуется следующим образом. Для трех потенциальных положений результаты LLM и VLM сравниваются с положениями вихревой нити в следе в качестве критерия. Позиция 1 представляет собой прямую линию, параллельную оси y в точке \(x = 1/4\), как показано на рис. 3. Она аппроксимирует подъемные поверхности линией, пренебрегая разверткой. Позиция 2 также находится на линии 1/4, но дополнительно моделируется развертка. Позиция 3 подъемной линии находится на задних кромках стреловидных несущих поверхностей. Последний вариант обеспечивает наилучшее соответствие положений нитей следа VLM и LLM. По этой причине выбрано хордовое расположение подъемных тросов. Таким образом, адаптируя положение подъемных линий и используя распределение циркуляции VLM, параметры LLM настраиваются для сравнения накатывания.

Другим критерием выбора параметра является получение скоростей ветра в дальнем поле, сравнимых со скоростями SHVM при реальном распределении циркуляции на рис. 2. В работах [22] и [33] указано, что ядра вихревых нитей должны перекрываются на протяжении всей симуляции. Коэффициент перекрытия \(K_y\) представляет собой отношение между расстоянием между вихрями и радиусом ядра. Его можно аппроксимировать выражением \(K_y = b/(r_c \cdot N)\), где N обозначает количество сегментов вихря по размаху вдоль крыла. Был выбран радиус ядра, для которого все случаи дискретизации удовлетворяли критериям максимальной скорости против ветра и наилучшей площади против ветра, что давало \(r_c = 0,02~b = 0,43~\text {m}\). Только D1 и DF имеют перекрытие (\(K_y<1\)). В x -направление, D1, D2 и D3 не достигают перекрытия, так как \(K_x = \Delta x / r_c = 2,8~\text {m}/0,43~\text {m} = 6,5\). Это неблагоприятное соотношение используется в предположении, что влияние на точность невелико, если исследуются установившиеся или почти установившиеся условия полета. Для эталонного случая DF (\(\Delta x = 0,1~\text {m}\), \(\Delta t = 0,0007~\text {s}\)), коэффициент перекрытия \(K_x = \Delta x / r_c = 0,1~\text {m}/0,43~\text {m} = 0,23\) является адекватным. Ухода нитей из спирали можно избежать, уменьшив размер шага и, следовательно, расстояние, которое проходит каждая нить между временными шагами. Уменьшение шага по времени также увеличивает перекрытие ядра вихря.

4 Метод идентификации вихря

Введение регуляризации в решение потенциального вихря в уравнении Био–Савара приводит к вращению в поле скоростей, см. разд. 2.5. Это вращение связано с близостью ядер вихрей. Перекрывающиеся ядра приводят к общему центру вращения [34]. Поскольку ядра соседних нитей перекрываются при накатывании вихревого следа, при накатывании вихря возникает общий центр вращения. Вращение в сливающихся ядрах позволяет идентифицировать оси вихревого следа.

При монотонно возрастающей циркуляции от кончиков к середине несущих поверхностей все свободные вихри на одной стороне самолета вращаются в одном направлении. Таким образом, положения ядра свернутого вихря слева и справа можно определить, вычислив положение двух (положительного и отрицательного) экстремумов завихренности, см. также [11]. [35]. Завихренность рассчитывается как ротор поля скоростей \(v_a\)- и \(w_a\)- в расчетных плоскостях, пренебрегая небольшим 9{\ frac {b} {2}} \ frac {\ Gamma _y} {\ Gamma _0} dy. \end{aligned}$$

(4.1)

Для эллиптического распределения подъемной силы \(s_v\) равно \(\pi /4\). Корневая циркуляция \(\Gamma _0\) в середине несущей поверхности

$$\begin{aligned} \Gamma _0= & {} \frac{m g}{\rho s_v b V} \end{aligned} $$

(4.2)

вычисляется из поднимаемой массы m и ускорения свободного падения g . Корневая циркуляция \(\Gamma _0\) равна вкладу несущих поверхностей в общую циркуляцию вихревого следа. Уравнения (4.1) и (4.2) определяют, как взаимодействуют подъемная сила, пролет ядра свернутого вихря и полная циркуляция. Переставляя уравнение (4.1) и используя \(b_0 = s_v \cdot b\), половина размаха ядра свернутого вихря становится равной 9{n} \frac{\Gamma _i ~y_{Fil, i}}{\Gamma _0}\text { .} \end{aligned}$$

(4.4)

5 Сравнение результатов LLM и VLM

В этом разделе описаны методы сравнения LLM и VLM и результаты. Сравнение построено следующим образом. Во-первых, в разд. 5.1. Ожидаемый размах ядра свернутого вихря \(b_0\), рассчитанный по уравнению. (4.4), также сравнивается. Ожидаемое значение \(b_0\) представляет собой расстояние между парами вихрей, эквивалентное расстоянию между двумя свободными вихрями SHVM. В случае часто предполагаемого эллиптического распределения циркуляции \(b_0\) становится \(\pi /4~b\). В настоящем исследовании \(b_0\) идентифицируется по результатам свертки с неэллиптическим распределением, как объяснено в разд. 4.

Во-вторых, распределение против ветра и максимальная вертикальная скорость используются для замены анализа скорости тангенциального ветра в качестве измерения серьезности моментов, вызванных качением, и сравниваются для LLM и VLM в разд. 5.2. Распределение против ветра также сравнивается с распределением SHVM, см. рис. 2.

5.1 Сравнение положения нити и положения оси вихря

Различия между результатами VLM и LLM сравниваются путем оценки положения всех свободных вихревых нитей. Для каждого временного шага y – и z -положение и -й нити в LLM сравнивается с i -й нитью VLM. Эта процедура применяется к каждой подъемной поверхности.

Поскольку условия полета симметричны, достаточно сравнить только одну сторону формы следа (характеризуемую положениями нитей). Рисунок 9 иллюстрирует это сравнение для D2, десять пролетов вниз по потоку, что эквивалентно примерно 1,5 с позади ведущего самолета.

Рис. 9

Сравнение положений вихревой нити для D2 для возраста вихря \(1.5~\text {s}\)

Полноразмерное изображение

В левой части рис. 9 визуализируются только положения филамента из LLM, а справа — из VLM.

Среднее значение и стандартное отклонение разности положения вихревой нити показаны на рис. 10, 11 и 12.

Рис. 10

Среднее и стандартное отклонение положения нити для D1

Изображение в натуральную величину

Рис. 11

Среднее и стандартное отклонение положения нити для D2 92}. \end{aligned}$$

(5.2)

Те же формулы применяются для анализа z -местоположений.

Для наилучшего разрешения геометрии самолета, D1, стандартное отклонение \(\сигма \) увеличивается для нитей старше одной секунды, как видно на рис. 10. Для D2 и D3 это явление начинается позже и меньше ярко выражены, см. рис. 11 и 12. В средних отклонениях \(\мю\) большого увеличения не наблюдается. Средние отклонения начинаются со значений до 0,4 м для вертикального расстояния нитей HTP, но становятся небольшими на больших расстояниях позади самолета (\(<0,1\) м) соответственно для более старых нитей. Это приводит к выводу, что среднее положение филамента не сильно отличается для расчетов VLM и LLM.

Стандартное отклонение \(\sigma \) в направлениях y – и z увеличивается со временем, поскольку различия в положениях нитей вызывают разные индуцированные скорости и, следовательно, разные положения нитей на следующем временном шаге. Кроме того, более тонкие дискретизации вызывают более высокие \(\сигма\)-значения, поскольку меньшие расстояния между нитями приводят к более высоким индуцированным скоростям в соседних нитях. Но, как разд. 6, более точная дискретизация не приводит к существенным различиям в профилях против ветра. Таким образом, стандартное отклонение вихревых нитей не является хорошей метрикой для сравнения точности методов.

Далее анализируются положения ядер вихревых следов, определяемые по идентифицированной траектории оси следа. Оси определяются с помощью метода идентификации вихрей, который объясняется в разд. 4. Сравнение проводится для D1, что привело к наибольшему стандартному отклонению \(\сигма\) для отдельных нитей. На рис. 13 показано, насколько хорошо совпадают траектории следа обоих методов.

Рис. 13

Идентифицированные оси вихрей для D1

Изображение в натуральную величину

Рис. 14

Идентифицированные оси вихрей для D1 и F1 с маркерами каждую секунду

Изображение в натуральную величину спуск.

Также видно ожидаемое схождение к расстоянию по размаху \(b_0\). В таблице 3 перечислены \(y_a\)-положения осей вихрей в конце смоделированного поля ветра, который находится в одном километре позади самолета, что эквивалентно возрасту вихря и времени движения самолета 7,14 с.

Таблица 3 Сравнение размаха половины вихря \(b_0/2\) в конце смоделированного поля ветра и результатов уравнения. (4.4)

Полноразмерная таблица

Кроме того, ожидаемое значение \(b_0/2\) вычисляется по уравнению. (4.4) для (а) только распределения циркуляции крыла и (б) комбинированного распределения циркуляции крыла и ПВТ. Для последнего случая уравнение (4. 4) вычисляется для всех положений и циркуляций связанных вихревых нитей крыла и ПВД ​​вместе, складывая корневые циркуляции \(\Gamma _{0,w}\) и \(\Gamma _{0,HTP}\) . Для D1 ожидаемое конечное значение для \(b_0/2\) равно \(6,94~\text {m}\), а его эволюция визуализируется на рис. 14 вместе с половинным размахом вихря, который был бы результатом эллиптического распределения (\(8.45~\text {m}\)).

Спиралевидное поведение осей вихрей, показанное на рис. 13 и 14 показаны для случаев D1, а DF также существует для случаев D2 и D3. Это движение продолжается на протяжении всей симуляции, поэтому указанные значения для конечных положений не являются значениями устойчивого состояния. Таким образом, результаты зависят от \(x_a\)-положения, в отличие от SHVM, где расстояние между вихревой парой фиксировано. Между LLM и VLM разница в конечных положениях невелика. D1 и D2 достаточно хорошо согласуются с ожидаемыми значениями для комбинированного распределения циркуляции крыла и ПВТ, см. табл. 3, D3 – нет. На рис. 14 маркеры нанесены на оси вихревого следа с интервалом в одну секунду. После 15  b , что эквивалентно \(2.3~\text {s}\), предполагается, что свертка завершена. Оси близки к ожидаемому \(b_0\) из \(6.94~\text {m}\) в это время. Однако они различаются после \(2.3~\text {s}\), вращаясь вокруг центра, который находится менее чем \(1~\text {m}\) слева от \(6.94~\text {m}\ ) линия.

5.2 Сравнение полей наведенного ветра

Теперь сравниваются расчетные поля вертикального ветра обоих методов и поле вертикального ветра SHVM. Сравнение проводится в двух положениях: \(x_a = 10~b\) и \(x_a = 1\) км позади самолета. Первая позиция отражает минимальное расстояние между самолетами в недавних имитациях группового полета в Техническом университете Берлина [15]. Второе расстояние отмечает конец рассчитанного поля ветра. Позиция на расстоянии 1 км находится ниже по течению, чем 40 пролетов, что является типичным расстоянием при моделировании полетов строем в Ref. [15].

Ветровые поля оцениваются путем анализа разности против ветра в плоскости \(z_a\)-\(y_a\) и вертикальной скорости на локальной высоте \(z_a\) осей выделенных вихревых следов.

Поскольку поле ветра симметрично относительно плоскости \(x_a\)-\(z_a\), оценивается только поле ветра правого борта (\(y_a>0\)). На рис. 15 показано движение против ветра на расстоянии 10 b позади ведущего самолета, что соответствует 1,5-секундному разделению между ведущим и ведомым. На рис. 16 сравниваются скорости против ветра на расстоянии 1 км, что соответствует времени полета 7,14 с. Правая половина ведущего самолета иллюстрирует масштаб на рис. 15 и 16.

Рис. 15

Сравнение расстояния против ветра \(x_a = 10~b\). Вид сзади самолета-лидера, его контур закрашен серым цветом

Увеличенное изображение

Рис. 16

Сравнение против ветра на расстоянии \(x_a = 1\) км. Вид сзади самолета-лидера, его контур наложен серым цветом

Увеличенное изображение

Параметры вихревого следа от выявленного местоположения ядра и максимальная вертикальная скорость ветра, рассчитанная по LLM и VLM, аналогичны, что видно по пересечениям нуля вертикальной скорости ветра и прилегающие к ним максимумы в правой части рис. 15 и 16.

Результаты различаются для трех случаев дискретизации. Это означает, что расчеты чувствительны к выбору дискретизации по размаху. Выбранный набор параметров, см. Таблицу 2, является субоптимальным, поскольку — вопреки ожиданиям и на основе совпадения благоприятного положения наиболее сильных вихрей законцовок крыла — только самая грубая дискретизация D3 обеспечивает распределение против ветра, сравнимое с эталоном SHVM, и только для \( x_a = 10~b\), см. рис. 15. Эталонное распределение на рис. 2 не имеет локальных минимумов и максимумов. Такой гладкий профиль не создается при используемом наборе параметров.

Контуры слева на рис. 15 и 16 видно, что локальные различия между VLM и LLM в плоскости \(y_a\)-\(z_a\) увеличиваются с увеличением расстояния за самолетом-лидером, т. е. с увеличением возраста вихря. Отклонения также становятся более выраженными для более мелких дискретизаций, например D1 на рис. 13 и 14 выставки. На рис. 16 максимальные отклонения расположены по вертикали примерно на \(z_a = 12\) м для всех случаев дискретизации. Это положение соответствует боковому и вертикальному положению следа на рис. 14 в конце расчетного поля, где возраст вихря равен \(t = 7,14\) с.

Несмотря на то, что вертикальное распределение ветра SHVM не точно совпадает, кривые в правой части рис. 15 и 16 демонстрируют плавное положительное распределение против ветра вне ядер вихрей. Эта область важна для имитации группового полета. LLM и VLM рассчитывают аналогичные распределения против ветра. Таким образом, максимальные вертикальные скорости, связанные с моментом качения и связанные с энергией, используемой при групповом полете, также аналогичны. Кроме того, ожидается, что сходство между LLM и VLM сохраняется и для расстояний более 1 км.

6 Обсуждение параметров дискретизации

В разделе 5 сравнивались LLM и VLM для установившегося горизонтального полета. Этот режим полета актуален для энергосберегающего группового полета. В целом VLM и LLM дают аналогичные результаты для трех случаев дискретизации (D1, D2 и D3). Поскольку VLM требует значительных вычислительных ресурсов во время выполнения, параметры дискретизации устанавливаются на относительно грубые значения. Значения значительно грубее, чем в исследовании Kaden LLM [5].

В точке \(x_a = 1~\text {км}\) вихрь свернулся. Это должно быть видно по индуцированной вертикальной скорости. Однако ни один из трех случаев дискретизации не достиг опорных скоростей SHVM. Это эффект дискретизации. Хотя вихри свернуты, то есть вихревые нити приблизились к общей оси, схождение недостаточно для достижения ожидаемого радиуса ядра с соответствующими пиковыми скоростями. Сохраняющаяся винтовая деформация вызывает различие в расположении оси вихря. На рис. 17 показана ожидаемая индуцированная вертикальная скорость свернутого вихря, вычисленная с помощью SHVM (алгебраическая регуляризация низкого порядка) и LLM для D1 и случая более тонкой дискретизации DF из разд. 3. Число связанных вихрей в ДФ (128 нитей для полукрыла и 64 для полуПВТ) в четыре раза больше, чем для D1, а шаг по времени \(\Delta t\) примерно в 28 раз меньше. В [5] использовалась такая же дискретизация. Индуцированные скорости ветра рассчитываются только с помощью LLM, так как результаты VLM аналогичны. Сравнение показывает, что дискретизация вызывает различия. Различия больше для D2 и D3 — здесь не показаны. Это неудивительно, поскольку коэффициент перекрытия в поперечном направлении \(K_y\) плохой для D2 и D3. Поэтому D3 и D2 далее не исследуются. Но результаты D1 также отличаются. Очевидно, \(\Delta y\) и \(\Delta t\) все еще слишком велики. Однако требования к производительности компьютера для вычислений в реальном времени запрещают более точную дискретизацию. В связи с этим возникает вопрос: адекватны ли выбранные параметры для D1 (\(\Delta y\), \(\Delta x\) соответственно \(\Delta t\), \(r_c\) и функция регуляризации) для задача?

Рис. 17

Индуцированная вертикальная скорость в поперечном направлении для D1, DF и SHVM на \(x_a = 1~\text {км}\)

Изображение в натуральную величину

Для оценки пригодности D1 для пласта полетное приложение и для анализа влияния размера шага дискретизации в качестве эталона используется DF. Чтобы оценить влияние \(r_c\) и функции регуляризации, был создан дополнительный случай дискретизации с теми же \(\Delta y\) и \(\Delta t\), что и DF, но с \(r_c = 0,015 ~b\) и регуляризация Гаусса. Он имеет маркировку DFmod.

На рис. 18 сравнивается индуцированная вертикальная скорость в поперечном направлении для D1, DF, DFmod и размаха крыла SHVM 10 сзади (\(x_a = 10~b\)). Вертикальные скорости ветра вне ядер (\(y_a > 10~\text {m}\)), которые имеют значение для группового полета, во всех случаях одинаковы. Следовательно, более тонкая дискретизация, чем в D1, не приведет к значительному повышению качества скоростной модели. Удивительно, но этого можно добиться с помощью грубого \(\Delta t\).

Рис. 18

Индуцированная вертикальная скорость в направлении размаха для D1, DF, DFmod и SHVM при \(x_a = 10~b\)

Изображение в натуральную величину 8~\текст {м}\). Они примерно на \(\Delta y_a ~= 1~\text {m}\) отличаются от теоретических значений, которые использует SHVM. Свертывание вихря не завершено. В пределах ядра (\(7.5~\text {m}< y_a < 8.5~\text {m}\)) скорости индуцированного ветра более сглажены для DF, чем для D1. Однако этот эффект, по-видимому, менее важен для имитации группового полета, чем разница в амплитудах (D1: \(6,8~\text {m}/\text {s}\) и \(-5,5~\text {m}/ \text {s}\), SHVM: \(13~\text {m}/\text {s}\) и \(-9.9~\текст {м}/с\)). Разницу можно уменьшить, выбрав функцию регуляризации, обеспечивающую более высокие максимальные тангенциальные скорости. Использование гауссианы вместо функции алгебраической регуляризации низкого порядка в LLM увеличивает максимумы примерно на 20%, что близко к теоретическому значению SHVM. Поскольку следующее воздушное судно в групповом полете должно избегать области вблизи ядра, где индуцированный момент качки является чрезмерным, размер максимумов имеет значение только для расследований случаев отказа, когда эта область непреднамеренно проникает. Но регуляризация по Гауссу, а также алгебраическая регуляризация высокого порядка могут улучшить сходимость при увеличении числа вихревых нитей по сравнению с алгебраической регуляризацией низкого порядка, см. [31]. При необходимости результаты LLM можно дополнительно настроить, чтобы они лучше соответствовали эталонной функции вертикальной скорости. Каден [5] изучал для дискретизации DF изменение радиуса ядра \(r_c\) между 0,015 и 0,035 b влияют на индуцированные вертикальные скорости.

Heintsch [36] проанализировал влияние размера шага на положение вихревой нити и индуцированные скорости для прямого метода Эйлера, который также используется для численного интегрирования в этом исследовании. Он утверждает, что начиная с размера шага выше \(\Delta t = 0,01~\text {s}\) появляются отклонения от типичной и ожидаемой спиральной формы свертывания вихря. Это делает используемый размер шага \(\Delta t = 0,02~\text {s}\) для D1, D2 и D3 слишком большим. Для DF подходит \(\Delta t = 0,0007~\text {s}\). Хайнч также проанализировал влияние выбранного метода интегрирования, сравнив метод интегрирования Эйлера с методом Адама – Башфорда второго порядка и Рунге – Кутты четвертого порядка для одинаковых размеров шага по времени. Поскольку результаты всех методов были схожими, Хайнч предпочел метод Эйлера, поскольку он самый простой. В данной работе мы использовали метод Эйлера, не исследуя более сложные методы интегрирования.

7 Выводы

Эта статья способствует выбору метода моделирования в реальном времени для моделирования вихревых скоростей, создаваемых вихревым следом за ведущим воздушным судном, которые должны использоваться ведомым воздушным судном для экономии энергии в групповом полете. Сравниваются два метода: LLM и VLM. Оба являются более сложными, чем простой SHVM, который часто используется для представления среднего поля вихря (> 15 размахов крыльев), но он не очень подходит для моделирования свертывания вихря в ближнем поле.

Сравнение сосредоточено на характеристиках, важных для экономичного группового полета. Таким образом, сравниваются положение осей вихрей и вызванные вихрем скорости против ветра. Они влияют на оптимальное положение и потенциальную экономию энергии.

LLM требует распределения циркуляции по крылу для определения подъемных линий. Если он недоступен, часто используется эллиптическое распределение. VLM рассчитывает распределение циркуляции исходя из геометрии подъемной поверхности и условий воздушного потока. Таким образом, его можно адаптировать к различным геометриям крыла и различным условиям полета. Для сравнения распределение циркуляции было рассчитано с помощью VLM. Это распределение циркуляции значительно отличается от часто предполагаемого эллиптического распределения, учитывающего только основное крыло. Таким образом, расчет фактического распределения повышает реалистичность, особенно если ПВТ вносит свой вклад в общий подъем. Распределение циркуляции, рассчитанное VLM, также использовалось LLM, чтобы исключить влияние различных распределений.

В обоих методах используются параметры (радиус сердцевины, дискретность крыла и хвостового оперения, размер временного шага), настроенные для достижения поля скоростей после сворачивания, напоминающего поле скоростей SHVM. Выбранные параметры дискретизации и размер временного шага являются грубыми, чтобы можно было моделировать оба метода на стандартном компьютере. Несмотря на использование более грубых параметров, чем в Refs. В работах [18] и [36] наветренное поле в области за пределами ядер, что важно для моделирования полетов пластов, имеет гладкую форму. Пределы дискретизации, которые все еще позволяют достичь требуемой точности для моделирования полетов пласта, сильно связаны с размером временного шага и значением радиуса ядра. Дискретизация D1 с 32 нитями на половине крыла приводит к сравнимому распределению восходящего потока с дискретизацией DF в четыре раза большей, которая дополнительно использует в 28 раз меньший размер шага интегрирования \(\Delta t\).

Анализ приводит к рекомендации уменьшить размер временного шага с \(0,02~\text {s}\) до \(0,01~\text {s}\). Выбранную дискретизацию можно оптимизировать, чтобы лучше соответствовать эталонному профилю скорости. Эта подгонка может быть достигнута путем изменения функции регуляризации и размера ядра локального вихря.

Расчеты свертывания вихря с помощью LLM и VLM показывают аналогичные результаты для осей вихревого следа и для максимальной вертикальной скорости ветра. Локально наблюдаются отклонения положения свободных вихревых нитей и скоростей ветра. Они увеличиваются с более тонкой дискретизацией, поскольку радиус ядра и шаг интегрирования остаются постоянными. Средние отклонения положения волокон очень малы (\(<0,4\) м), стандартные отклонения достигают 2 м, а отклонения местных вертикальных скоростей вблизи ядер следа достигают 2 м/с. Однако разница в расстоянии невелика по сравнению с относительным расстоянием между летательными аппаратами, и изменения скорости будут сглажены, когда идущий за ним летательный аппарат будет лететь параллельно осям вихря. Таким образом, можно предположить, что упрощения для LLM не оказывают существенного влияния на точность моделирования поля скоростей для установившегося полета по сравнению с более точными результатами VLM.

Поскольку LLM менее затратен в вычислительном отношении, чем VLM, и дает аналогичные результаты для прямых траекторий, TU Berlin использует LLM для расчета вихревого поля в симуляциях в реальном времени, когда ведущий самолет находится в режиме устойчивого крейсерского полета. С помощью LLM выполнялось даже моделирование маневров группового полета в реальном времени. Поля скорости вихревого следа моделируются вдоль криволинейных траекторий с использованием преобразований координат, как описано в [1]. [15]. Однако только VLM может непосредственно моделировать накатывание вихревого следа при маневрах, как указано в [37]. Для моделирования свертывания в реальном времени время выполнения вычислений должно быть значительно сокращено.

В будущей работе следует рассмотреть методы, описанные в [19] и [20], например, для использования нескольких уровней дискретизации вихревой нити ниже по потоку и, таким образом, уменьшения количества нитей, чтобы сократить время вычислений как для VLM, так и для LLM , а также для достижения более тонкой дискретизации для данной вычислительной производительности.

Ссылки

1. CS3PG Подготовительная группа: Программа стратегических исследований и инноваций: Предлагаемое Европейское партнерство в области чистой авиации (2020 г. ) (по состоянию на 29.07.2021)). https://www.clean-aviation.eu/files/Clean_Aviation_SRIA_R1_for_public__consultation.pdf

2. Schoeffmann, E., Platteau, E., Ky, P.: Sesar and the environment (2010 (по состоянию на 29.07.2021)). 10.2829/10029. https://ec.europa.eu/transport/sites/default/files/modes/air/sesar/doc/2010_06_sesar_environment_en.pdf

3. Несколько: Групповые полеты для эффективных операций. Тех. Представитель STO-TR-AVT-279, Организация НАТО по науке и технологиям (STO) (2020 г.). 10.14339/STO-TR-AVT-279

4. Бранлард, Э.: Краткое введение в вихревые методы. В: Springer International Publishing AG (ed.) Wind Turbine Aerodynamics and Vorticity-Based Methods, pp. 483—492 (2017)

5. Kaden, A., Luckner, R.: Modeling Wake Vortex Roll-Up and Vortex- Индуцированные силы и моменты для полета плотным строем. В: AIAA Modeling and Simulation Technologies (MST) Conference, p. 5076 (2013)

6. Wieselsberger, C.: Beitrag zur Erklärung des Winkelfluges einiger Zugvögel. Zeitschrift für Flugtechnik und Motorluftschiffahrt V (15), 225–229 (1914)

7. Schlichting, H.: Leistungsersparnis im Verbandsflug. Рукавица Дт. акад. Luftforschung H.2 , 97–139 (1942)

8. Hummel, D.: Die Leistungsersparnis in Flugformationen von Vögeln mit Unterschieden in Größe, Form und Gewicht. Journal für Ornithologie 119 (1), 52–73 (1978)

   Статья Google Scholar

9. Beukenberg, M., Hummel, D.: Flugversuche zur Messung der Leistungsersparnis im Verbandsflug. Джб. дт. Гэс. Люфт- унд Раумфарт 1 , 138–145 (1986)

   Google Scholar

10. Бойкенберг М., Хаммель Д.: Аэродинамика, характеристики и управление самолетами в групповом полете. В: ICAS (ed.) Proceedations, 1990: 17th Congress of the International Council of the Aeronautical Sciences, pp. 1777–1794 (1990)

11. Hanson, CE, Ryan, J., Allen, MJ, Jacobson, S.R. : Обзор результатов летных испытаний для автопилота группового полета. В: AIAA (ред.) Конференция и выставка по руководству, навигации и управлению (2002 г.). 10.2514/6.2002-4755

12. Чжан, К., Лю, Х.Х.Т.: Аэродинамическое моделирование и анализ полета сомкнутым строем. Journal of Aircraft 54 (6) (2017)

13. Сарпкая, Т .: Вычислительные методы с вихрями – лекция ученого Фримена 1988 года. Journal of Fluids Engineering 111 (5) (1989)

14. Биник, Д., Люкнер, Р., де Вишер, И., Винкельманс, Г.: Методы моделирования столкновений самолетов с деформированными вихрями следа. Журнал самолетов 53 (6), 1581–1596 (2016). https://doi.org/10.2514/1.C033790

    Статья Google Scholar

15. “>

    Каден, А., Лукнер, Р.: Маневры во время автоматического группового полета транспортных самолетов для экономии топлива. AIAA Journal of Aircraft (опубликовано в сети, 11 ноября 2021 г., https://arc.aiaa.org/doi/pdf/10.2514/1.C036339.)

16. Ром, Дж.: Аэродинамика с большим углом атаки: дозвуковая. Спрингер, трансзвуковые и сверхзвуковые течения (1992)978-1-4612-2824-0

17. Мур, Д.В.: Численное исследование свертывания конечного вихревого листа. В: J. Fluid Mech., vol. 63, стр. 225–235 (1974)

18. Далтон, К., Ван, X.: Задача о сворачивании вихря с использованием вихрей Лэмба для эллиптически нагруженного крыла. В: Компьютеры и жидкости, том. 18, стр. 139–150 (1990)

19. ДеВория, А.С., Мохсени, К.: Повторное рассмотрение свертывания листа Vortex. В: J. Fluid Mech.2018, vol. 855, стр. 299–321 (2018). 10.1017/jfm.2018.663

20. “>

    Мартен, Д.: Руководство QBlade v0.9 (2015). 10.13140/RG.2.1.3819.8882

21. Бакарт, С., Шателен, П., Винкельманс, Г.: Вихревая сетка для частиц с погруженными подъемными линиями для аэрокосмической и ветровой техники. Procedia IUTAM 18 , 1–7 (2015)

    Статья Google Scholar

22. Барба, Л.А., Леонард, А., Аллен, К.Б.: Достижения в методах вязких вихрей – бессеточная пространственная адаптация на основе интерполяции радиальной базисной функции. Международный журнал численных методов в жидкостях 47 , 387–421 (2005)

    Статья MathSciNet Google Scholar

23. Лофтфилд, К., Люкнер, Р.: Flugsimulation mit einem einfachen Modell für Strömungsablösung. В: Deutscher Luft- und Raumfahrtkress 2018. Фридрихсхафен. 10.25967/480247

24. Биник, Д., Лукнер, Р. : Параметрическое исследование и упрощенный подход к автономному моделированию столкновения с вихревыми следами. В: 1-я Европейская аэрокосмическая конференция CEAS, стр. 3403–3412 (2007 г.)

25. Anh, HC: Modellierung der Partikelagglomeration im Rahmen des Euler/Lagrange-Verfahrens und Anwendung zur Berechnung der Staubabscheidung im Zyklon. Диссертация, Университет Мартина Лютера Галле-Виттенберг, Галле-Виттенберг (2004)

26. Вик, А.: Ein numerisches Verfahren zur Strömungssimulation in zeitveränderlichen Gebieten mit integriertem Modul zur Gitternachführung. Диссертация, Технический университет Берлина, Берлин (2003 г.)

27. Caprace, D.G., Chatelain, P., Winckelmans, G.: Линия подъема с различными смягчениями: теория и применение к эллиптическому крылу. ЖУРНАЛ AIAA 57 (1), 17–28 (2019). https://doi.org/10.2514/1.J057487

    Статья Google Scholar

28. “>

    Кац Дж., Плоткин А.: Аэродинамика малых скоростей, 2-е изд. Издательство Кембриджского университета, Нью-Йорк (2001)

29. Андерсон, Дж. Д., младший: Основы аэродинамики: второе издание. Серия McGraw-Hill по авиационной и аэрокосмической технике. Макгроу-Хилл, Инк (1991)

30. Schlichting, H., Truckenbrodt, E.: Aerodynamik des Flugzeuges: Erster Band: Grundlagen aus der Stromungstechnik Aerodynamik des Tragflügels (Teil I), 3 edn. Спрингер, Берлин Гейдельберг (2001). 10.1007/978-3-642-56911-1

31. Винкельманс, Г., Леонард, А.: Вклад в методы вихревых частиц для расчета трехмерных несжимаемых нестационарных течений. Журнал вычислительной физики 109 (2), 247–273 (1993). https://doi.org/10.1006/jcph.1993.1216

    Артикул MathSciNet МАТЕМАТИКА Google Scholar

32. Участники OpenVSP: вики Openvsp (2020 г. (по состоянию на 12.07.2020)). http://openvsp.org/wiki/doku.php?id=start

33. Хатчинсон, Дж. В., Ву, Т. Ю.: Достижения в области прикладной механики, том. 31. Academic Press Inc, Калифорния, США (1994)

34. Цзян М., Мачираджу Р., Томпсон Д.: Обнаружение и визуализация вихрей. Справочник по визуализации 295 (2005)

35. Герц, Т., Хольцэпфель, Ф., Даррак, Д.: Вихри коммерческого самолета. Progress in Aerospace Sciences 38 , 181–208 (2002, по состоянию на 25 февраля 2019 г.). http://www.pa.op.dlr.de/wirbelschleppe/publ/PAS.pdf

36. Heintsch, T.: Beiträge zur Modellierung von Wirbelschleppen zur Untersuchung des Flugzeugverhaltens beim Landeanflug: ZLR-Forschungsbericht 94-07. Диссертация, Брауншвейг (1994)

37. Спарк, Х., Люкнер, Р.: Vergleich von Wirbelschleppensimulationen für treibstoffsparenden Formationsflug. In: Deutscher Luft- und Raumfahrtkongress 2020. 10.25967/530245

Скачать ссылки

Что такое вихрь в Седоне

• Церкви и места поклонения
• Классы и преподавание
• Консультирование и коучинг
• Исцеление Терапия
• Фитнес и йога
• Массаж и работа с телом
• Чтения и экстрасенсы
• Ретриты и центры
• Спа и салоны
• Духовные магазины
• Духовные туры
• Что такое вихрь

В Седоне гораздо больше, чем кажется на первый взгляд.
 
Под бесконечной красотой бьется исцеляющее сердце. Седона издавна считалась священным и могущественным местом. Это собор без стен. Это еще не собранный Стоунхендж. Люди путешествуют со всего мира, чтобы испытать таинственные космические силы, которые, как говорят, исходят из красных скал. Они приходят на поиски вихрей. Раздаточный материал Центра посетителей – Что такое Vortex?
 
Что такое вихрь? Считается, что вихри Седоны (правильная грамматическая форма «вихри» используется редко) представляют собой вращающиеся центры энергии, способствующие исцелению, медитации и самопознанию. Это места, где земля кажется особенно наполненной энергией. Многие люди чувствуют себя вдохновленными, перезаряженными или воодушевленными после посещения вихря.

Хотя вся Седона считается вихрем, есть определенные места, где энергия потрескивает наиболее интенсивно. Четыре самых известных вихря Седоны находятся в Столовой горе аэропорта, Соборной скале, Белл-Рок и каньоне Бойнтон, каждый из которых излучает свою особую энергию. Считается, что некоторые из них производят энергию, текущую вверх, в то время как в других энергия движется по спирали вниз, входя в землю.
 
Не удивляйтесь, обнаружив людей, занимающихся медитацией, йогой или выполняющих другие ритуалы в местах вихря. Пожалуйста, будьте уважительны. Есть несколько компаний, индивидуальных гидов и целителей, которые предлагают вихревые туры. Но каждый может посетить его самостоятельно. Все сайты вихря легко доступны, а карты и направления доступны в центре для посетителей. Покажитесь с открытым сознанием и посмотрите, что произойдет.

Седона завоевала мировую репутацию места просветления. Это дом для большого сообщества, которое продвигает множество альтернативных целительских и духовных практик. По всему городу разбросаны оздоровительные магазины и бутики. Кроме того, многие курорты Седоны предлагают процедуры, вдохновленные индейцами, с использованием местных материалов, таких как красная каменная глина и местные растения. Любой, кто находится на пути к самопознанию, может узнать больше от опытных практиков через Метафизическую духовную ассоциацию Седоны на сайте www.sedonaspiritual.com.
 
Тем не менее, даже если у вас нет особого интереса к метафизическому движению, запланируйте посещение вихревых центров Седоны. Практически гарантировано, что вы уйдете в лучшем настроении, чем когда приехали. Ваше сердце станет легче, ваша улыбка станет шире, и вы почувствуете себя более энергичным. Потому что вот чудесный секрет: Вихри расположены в самых живописных местах среди возвышающихся красных скал. В любое время, когда вы можете выйти на улицу, чтобы прогуляться на солнышке, подышать свежим чистым воздухом среди ослепительных панорам — это хорошо проведенный день.

Седона способна изменить жизнь. Это его истинная сила. Необработанная физическая красота пейзажа автоматически перенастраивает ваше чувство удивления. Окунитесь в зрелищность. Примите удивительное. Это место, которое вдохновляет, заряжает энергией, поднимает настроение, успокаивает, восстанавливает и многое другое. Для многих сам факт пребывания здесь вызывает духовное пробуждение. Никто не оставляет Седону без изменений.
 
Какими бы дорогами вы ни шли, путешествуя по жизни, Седона всегда остается живописным маршрутом. Это путешествие того стоит.
 
Добро пожаловать в Седону, самое красивое место на земле.

— Автор Роджер Нейлор,
RogerNaylor.com

Узнать больше

Узнать больше

Взгляните на некоторые из самых захватывающих вихревых образований

Природа производит множество удивительных и интересных явлений, которые часто заставляют нас задуматься, как, почему и когда они происходят. Возьмем, к примеру, вихри. Вообще говоря, вихрь — это область в жидкости (воздухе или воде), где поток вращается вокруг осевой линии и может принимать прямую или изогнутую форму. В основном он образуется при перемешивании или вращении жидкости. Это природное явление может происходить на суше, в воздухе и на воде. При образовании вихрей они могут сложно двигаться, растягиваться, закручиваться и взаимодействовать с окружающей жидкостью. Когда вихрь движется, он несет с собой угловой и линейный импульс, энергию и массу.

Мы поделимся с вами шестью типами вихрей, которые имеют классную визуализацию, а затем давайте рассмотрим, как они формируются и создают ли они какие-либо инженерные проблемы. Более того, вихри бывают не только на Земле, но и в других планетарных телах, и мы приведем несколько таких примеров.

Замковый вихревой поток

Несмотря на формальное название, запорный вихревой поток — это повседневное явление, когда его формирование и способ его течения очень легко понять. Фактически, в некоторых случаях этот тип вихря на самом деле является преимуществом, а не проблемой. Замковый вихревой поток легче объяснить на ситуационном примере. Итак, возьмем, к примеру, заднюю дверь пикапа. Некоторые люди считают, что ехать с опущенной задней дверью более экономично, а другие считают, что лучше всего ехать с открытой задней дверью. Какой тогда правильный? Ну, во-первых, точный научный ответ на этот вопрос дает замковый вихревой поток.

Когда пикап движется с опущенным задним бортом, внутри открытого периметра пикапа создается прямой поток воздуха. Это увеличивает аэродинамическое сопротивление транспортного средства и замедляет его, а это означает, что требуется больше работы или энергии, чтобы удерживать пикап на скорости. Однако, если вы едете с поднятым задним бортом, поскольку открытый периметр теперь является замкнутым пространством, от набегающего потока ветра образуются вращающиеся пузырьки воздуха (замковый вихревой поток). Последовательный ветровой поток после образования шлюзового вихревого потока отклоняется от транспортного средства и проходит через него, создавая лишь минимальное сопротивление. Таким образом, вождение пикапа с поднятой задней дверью — идеальный сценарий.

Этот тип вихря обычно вызывает структурные проблемы, поскольку интенсивность нарастания ветра вокруг конструкций приводит к разрушению. Когда ускоряющийся ветер соприкасается с внешней поверхностью здания, накапливается давление ветра. Поскольку сила ветра представляет собой динамическое действие, давление, создаваемое на поверхности здания, также вызывает вибрации. Если пиковое давление ветра достаточно велико, эти колебания могут переходить в мини-землетрясения на определенных уровнях сооружения, где проходит направление ветра. Это приводит к раскачиванию высокого здания, и если не обеспечить динамическое демпфирование, конструкция потенциально может рухнуть.

Самые популярные

[Источник изображения:  Википедия ]

Вихревой поток представляет собой колебательный поток и возникает, когда воздух проходит мимо обтекаемого тела. Один из способов уменьшить сопротивление вихреобразования состоит в том, чтобы спроектировать конструкцию с обтекаемой формой, чтобы можно было достичь аэродинамического потока. Еще один способ уменьшить скопление вихревых потоков на зданиях – это придать поверхности шероховатость в виде архитектурной эстетики, такой как балконы и выступающие окна. Когда поток ветра вступает в контакт с этими выступающими элементами, поток ветра разбивается на гораздо меньшие ветровое давление, которым иногда можно пренебречь.

Когда пузырек воздуха занимает ядро ​​вихря, образуется кольцеобразный подводный пузырь. Кольцевой пузырь и окружающая вода вращаются полоидально, когда они путешествуют по воде. Как и в случае с вибрацией, чем быстрее вращается пузырьковое кольцо, тем стабильнее оно движется. По мере приближения пузырькового кольца к поверхности воды скорость пузырька уменьшается, а диаметр увеличивается.

[Источник изображения: Wikipedia ]

Спиральный вихрь

Спиральный вихрь — один из наиболее типичных типов вихрей, так как он может образовываться везде, где есть ускоряющийся ветер. Например, когда самолет садится или взлетает, при прохождении крыла самолета образуется гигантский спиральный вихрь. На фотографии ниже красная порошковая пыль используется для визуализации спирального вихря, создаваемого самолетом.

[Источник изображения: Википедия ]

Водоворот — это водный вихрь, в котором встреча противоположных течений образует закрученный конус воды. Это в значительной степени крупномасштабная версия воды, всасываемой в ванну или слив раковины.

Водоворот может быть опасен для моряков, когда вращение воды становится сильным. Хотя нет официальных записей о том, что большие корабли засасывает водоворот, этот водяной вихрь все же стоит остерегаться.

[Источник изображения: Википедия ]

Один печально известный пример вихря в форме торнадо. Торнадо образуются, когда воздух с разной температурой встречается в одном месте и начинает энергично вращаться. Вращающийся столб воздуха реагирует с другими высотными ветрами, создавая воронку. В результате над воронкой образуется облако, которое делает торнадо видимым. Хотя торнадо могут возникать по всему миру, в определенных районах происходят одни из самых известных торнадо, например, в переулке торнадо и переулке дикси в Америке. Торнадо обычно разрушительны и могут стереть с лица земли целый город, через который они проходят.

[Источник изображения: Википедия ]

Существует множество других типов вихрей, каждый из которых имеет свой уникальный способ формирования. Некоторые из них опасны, что необходимо учитывать при проектировании сооружений, а некоторые являются просто природными явлениями, не требующими обращения. Вихри также встречаются в космическом пространстве, например, Большое Красное Пятно на Юпитере, марсианские пылевые вихри, северный полярный шестиугольник Сатурна и полярные вихри Венеры. Возможно, самый страшный тип вихря — это черные дыры.

СМОТРИТЕ ТАКЖЕ: Посмотрите и узнайте, что вызывает эти вихревые кольца в плавательных бассейнах

For You

наука

15-летнее исследование под руководством Института науки Карнеги каталогизировало происхождение и разнообразие каждый известный минерал на Земле, как никогда раньше. Это могло бы помочь восстановить историю жизни.

Дина Тереза ​​| 31.08.2022

наукаПочему первый в мире спутник ЕКА, работающий на биомассе, «очень своевременен» для изучения климата Земли

Саде Агард| 08.11.2022

наука Посадочный модуль НАСА InSight открыл сердце Марса — вот как

Крис Янг| 27.01.2023

Еще новости

наука
Самая подробная геологическая модель показывает последние 100 миллионов лет существования Земли

Сад Агард| 03.03.2023

наука
По словам физика

Кристофера Макфаддена, путешествие во времени возможно с помощью вращающихся лазеров | 03.03.2023

наука
К 2035 году более 50% населения мира будут иметь избыточный вес или ожирение

Кавита Верма| 03.03.2023

Vortex: научная деятельность в области жидкостей и механики

Вода образует спиралевидный воронкообразный вихрь, вытекая из 2-литровой бутылки из-под газировки. Простое соединительное устройство позволяет воде стекать во вторую бутылку. Затем всю сборку можно перевернуть и повторить процесс.

---

Тема: 

Физика

Механика

Ключевые слова: 

вода

давление

гравитация

на основе выставок

NGSS и EP & CS:

ESS

ESS2

PS

PS1

PS2

PS3

CCCS

Patterns

Причина и эффект

, Scleport

Scale

. И материя

Структура и функция

Стабильность и изменение

---




---

Инструменты и материалы

• Двухдюймовая труба из ПВХ диаметром 1/2 дюйма, сортамент 40 (трубу из ПВХ можно разрезать с помощью резака для ПВХ или ножовки по металлу)
• Две прозрачные 2-литровые бутылки из-под газировки (рекомендуем снять этикетки)
• Водопроводная вода
• Дополнительно: маленькая бутылочка-капельница с пищевым красителем; кусочки бумаги или блестки
• Горячий клей Glun и горячий клей

---

Сборка

1. Снимите этикетки с бутылок.
2. Наполните одну из бутылок из-под газировки примерно на две трети или три четверти водой. Для эффекта можно добавить в воду немного пищевого красителя, кусочков бумаги или блесток.
3. Нанесите небольшое кольцо горячего клея прямо на горлышко наполненной водой бутылки, затем немедленно вставьте один конец трубы из ПВХ в отверстие, одновременно нажимая и поворачивая, пока половина трубы из ПВХ не окажется в бутылке. (Примечание: горячий клей высыхает очень быстро, поэтому обязательно вставьте трубу из ПВХ как можно быстрее.)
4. Нанесите небольшое кольцо клея вокруг верхней части горлышка той же бутылки (некоторое количество клея попадет на трубу из ПВХ, но это нормально), затем сразу же наденьте и поверните пустую бутылку на конец трубы, пока горлышки не две бутылки встречаются (или подходят как можно ближе), образуя клеевой шов.
5. Нанесите немного горячего клея, чтобы запечатать стык в месте соединения двух бутылок.
6. После того как клей высохнет, перейдите к разделу “Задачи и уведомления”. Если бутылки протекают, когда вы их используете, используйте бумажное полотенце, чтобы высушить область, где горлышки сходятся, и нанесите туда больше горячего клея, чтобы получить лучшее уплотнение.

---

Действия и уведомления

Расположите соединенные бутылки так, чтобы наполненная бутылка находилась сверху и вверх дном, затем поставьте сборку на стол. Наблюдайте, как вода медленно стекает в нижнюю бутылку, а воздух одновременно поднимается в верхнюю бутылку. Поток воды может полностью прекратиться.

Снова поставив наполненную бутылку наверх, быстро поверните бутылки по кругу несколько раз. Наблюдайте за образованием воронкообразного вихря при опорожнении бутылки.

Обратите внимание на форму вихря. Кроме того, обратите внимание на поток воды, когда она впадает в нижнюю бутылку.

Если у вас есть только одна 2-литровая бутылка, вы все равно можете создать воронку, вращая бутылку и удерживая ее над тазом с водой или землей, чтобы слить воду, но вам придется наполнять бутылку каждый раз, когда вы ее используете.

---

Что происходит?

Когда вода не вращается, поверхностное натяжение создает похожий на кожу слой воды на маленьком отверстии в центре соединителя.

Если верхняя бутылка полная, вода может вытолкнуть выпуклость на этой поверхности, образуя выпуклую каплю, которая затем стекает в нижнюю бутылку. По мере того как вода падает в нижнюю бутылку, давление в нижней бутылке нарастает до тех пор, пока пузырьки воздуха не вытесняются в верхнюю бутылку. Давление, которое вода оказывает на поверхность в соединителе, уменьшается по мере того, как уровень воды в верхней бутылке падает. Когда уровень воды и давление падают достаточно низко, поверхность воды может удерживать воду и полностью останавливать поток.

Если вы вращаете бутылки несколько раз, вода в верхней бутылке начинает вращаться. Когда вода стекает в нижнюю бутылку, образуется воронка. Вода вытягивается вниз и под действием силы тяжести направляется к сливному отверстию в центре. Если пренебречь малыми силами трения, угловой момент воды остается прежним, когда она движется внутрь. Это означает, что скорость воды вокруг центра увеличивается по мере приближения к центру бутылки. (По той же причине скорость вращения фигуристов увеличивается, когда они тянут руки.)

Чтобы заставить воду двигаться по кругу, на воду должны действовать силы, называемые центростремительными силами . Эти силы «центрального притяжения» создаются комбинацией давления воздуха, давления воды и гравитации.

Вы можете сказать, где центростремительные силы больше, глядя на уклон воды. Там, где вода круче, например, на дне водоворота, центростремительная сила на воде больше. Вода, движущаяся с большей скоростью и по кривым меньшего радиуса, требует больших усилий. Именно это и делает вода на дне вихря, поэтому стенка вихря наиболее крутая внизу. (Подумайте о гоночных автомобилях: гоночные трассы имеют более крутые склоны на высоких скоростях, острые повороты, чтобы удерживать автомобили на их круговых траекториях вокруг трассы.)

Отверстие в воронке позволяет воздуху из нижней бутылки легко поступать в верхнюю бутылку. Это позволяет верхней бутылке стекать плавно и полностью.

---

Дальше

Вихри встречаются в природе во многих формах: торнадо, водовороты, погодные системы и даже галактики. Суть вихря в том, что предметы стягиваются к центру, а потом промахиваются!

На водной поверхности вихря образуются спиральные волны. Эти волны кажутся движущимися в замедленном темпе, когда они движутся вверх через текущую вниз воду.

Эта научная закуска является частью коллекции, посвященной чернокожим художникам, ученым, изобретателям и мыслителям, чья работа помогает или расширяет наше понимание явлений, изучаемых в закуске.

Изображение © Фонд Джона Д. и Кэтрин Т. Макартур. Используется с разрешения.

Доктор Джон Дабири (1980 г. – настоящее время), изображенный выше, является исследователем и инженером-теоретиком. Исследования доктора Дабири, посвященные движущим силам медуз и силам вихрей в жидкостях, среди прочего привели к новым моделям производства энергии на ветряных электростанциях и новому пониманию кровотока в человеческом сердце.